нием
N/Z
. Например, для
232
Th и соседних изотопов с четным числом
нейтронов
230
Th и
234
Th период полураспада различаются приблизи-
тельно на 6 и 12 порядков соответственно (см. рис. 1,
а
). Что касается
более сильного различия в периодах полураспада между
232
Th и его
соседями в ряду изотопов
231
Th и
233
Th (с нечетным числом ней-
тронов), то здесь различие еще более заметно и связано не только
с отклонением от оптимального
N/Z
, но и с эффектом спаривания
нейтронов. Пилообразный вид зависимости периода полураспада от
массового числа связан с четностью-нечетностью числа нейтронов в
ядре. Причем этот эффект наиболее ярко проявляется для наиболее
долгоживущих изотопов (т.е. при массовых числах, соответствующих
максимальному периоду полураспада (см. рис. 1)).
Подобные закономерности наблюдаются и для других тяжелых
ядер (по крайней мере, для всех актинидов). Стабилизирующий эф-
фект для таких нуклидов, связанный с полностью заполненной ней-
тронной оболочкой, крайне мал по сравнению с эффектом равновесия
ядерных и кулоновских сил, отражаемым соотношением (1).
Для ядер, перегруженных протонами, с четным числом нейтронов
период полураспада увеличивается с увеличением массового числа,
т.е. по мере стабилизации отношения
N/Z
(см. рис. 1).
Исследование сверхтяжелых нуклидов островов стабильности.
Нуклиды предсказанного острова стабильности [1], который может
существовать вокруг стабильного или долгоживущего дважды ма-
гического 126-го элемента, также перегружены протонами с точки
зрения оптимального
N/Z
(см. рис. 4). Для этого нуклида отноше-
ние
N/Z
= 1
,
4603
, а оптимальное
N/Z
= 1
,
667
. Для более легкого
ядра 114-го элемента
289
114
114
175
, синтезированного в ОИЯИ, реальное
N/Z
= 1
,
5351
, оптимальное
N/Z
= 1
,
6357
. Таким образом, если для
относительно легких дважды магических ядер
40
Ca и
48
Ca эффект пол-
ностью заполненных нейтронной и протонной оболочек доминирует
над эффектом, связанным с равновесием ядерных и кулоновских сил
(см. рис. 4), то для более тяжелых дважды магических
56
Ni и
132
Sn с
заметным отклонением
N/Z
от оптимального и тяжелых магических
по числу нейтронов (
N
= 126
) атомных ядер актинидов доминирует
последний эффект (см. рис. 1,
а
).
Не ясно, какой из этих эффектов будет доминировать для дважды
магических ядер 114-го и 126-го элементов и окружающих их магиче-
ских по
N
или
Z
ядер (ядер островов стабильности). Не исключено,
что остров стабильности, сформировавшийся вокруг дважды маги-
ческого 126-го элемента будет вытянут в сторону увеличения числа
нейтронов. Остров стабильности, сформировавшийся вокруг дважды
магического 126-го элемента, может представлять собой два островка,
один из которых образован дважды магическим нуклидом
310
126
126
184
и нуклидами, близкими к нему по
N
и/или
Z
, а другой — изотопа-
92
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2011. № 4
