первая из указанных ударных волн отходит дальше от зоны сжатия,
увеличивая наклон относительно оси, вторая ударная волна, напротив,
движется по направлению к оси, и т.д.; такое движение газодинами-
ческих разрывов связано с нестационарностью плазменных потоков.
Анализ показывает, что при быстро нарастающей плотности плаз-
менного потока
ρ
0
в соответствии с соотношениями Гюгонио должна
быстро расти плотность в зоне ударно-сжатой плазмы
ρ
k
. Но для этого
при реальной скорости ударной волны не хватает потока массы, и не-
обходимая плотность ударно-сжатой плазмы набирается за счет стаби-
лизации или даже уменьшения ее объема; при уменьшении плотности
ρ
0
снижение
ρ
k
достигается при быстром увеличении этого объема.
Для косых скачков уплотнения это соответствует смещению ударных
волн вниз (вверх) по потоку и уменьшению (увеличению) угла наклона
фронта ударной волны.
При торможении плазменного потока образуется область сжатого
газа и плазмы. Давление в этой области, определенное по скорости
движения плазменного поршня в максимуме энерговклада, достига-
ет
30
. . .
70
МПа. За временной интервал, соответствующий паузе
тока, скоростной напор плазменных потоков быстро спадает и пере-
стает компенсировать это давление. Указанная область повышенного
давления, имеющая сложную форму, напоминающую полый конус,
начинает релаксировать, продолжая расширяться в сторону невозму-
щенного газа и заполняя разреженный канал, который ранее был занят
высокоэнтальпийным потоком. Скорости такого расширения близки к
тепловым (
5
. . .
6
,
5
км/с), и за время паузы энерговклада (1. . . 3 мкс)
часть обратного течения доходит до оси, образуя область вторичной
кумуляции. Плазменный поток нового полупериода тока разряда про-
ходит по указанному каналу почти беспрепятственно, о чем свиде-
тельствует регистрируемое на тенеграммах (рис. 2) быстрое заполне-
ние области канала плазмой второго, третьего и т.д. полупериодов (в
отличие от постепенного расширения плазменного образования в пер-
вом полупериоде). Кроме того, дополнительное усложнение картины
взаимодействия вносит инерционность светоэрозионного плазмообра-
зования, приводящую к рассогласованию между вдувом эрозионной
массы и мощностью энерговклада в разряд, что сильно влияет на па-
раметры потоков и ударно-сжатой плазмы. Световой поток из плазмы
разряда поступает на эродирующий диэлектрик и электроды и в тече-
ние паузы разрядного тока, когда электромагнитное ускорение отсут-
ствует. В результате за это время перед ускорителем накапливаются
светоэрозионные пары, и плазменному потоку следующего полупери-
ода приходится пробивать образующуюся “пробку”, вытесняя пары к
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 3
79
