Рис
. 4.
Зависимость удельного механи
-
ческого импульса отдачи
(
3
)
и безраз
-
мерного времени
(
1
)
от безразмерного
радиуса
;
расчет безразмерного радиу
-
са контактного точечного сферическо
-
го взрыва
(
2
)
Рис
. 5.
Зависимость удельного импуль
-
са от плотности мощности лазерного
импульса для металлической
(
2
— Al)
и диэлектрической
(
1
— (C
2
F
4
)
n
)
плос
-
ких мишеней
Краткий анализ экспериментальных результатов
.
Существова
-
ние у поверхности мишени плазменного слоя
(
образующегося в ре
-
зультате лазерной абляции примесного поверхностного слоя и ВТИ
)
приводит к увеличению длительности теплового воздействия на ми
-
шень от
t
и
≈
10
−
6
с до
t
р
≈
10
−
4
с
(
t
р
—
характерное время релак
-
сации
/
рекомбинации плазменной зоны
).
При этом ультрафиолетовое
излучение
,
вакуумный ультрафиолет и конвективные тепловые пото
-
ки плазменной зоны вызывают дополнительное испарение материала
поверхностного слоя
.
Для того чтобы к началу следующего импульса
условия в приповерхностном слое мишени оказались теми же
,
что и
для предыдущего импульса
(
с учетом изменения физико
-
химического
состояния поверхности
),
необходимо
,
чтобы пары этой области диф
-
фундировали в окружающую мишень среду
.
Поскольку скорость диф
-
фузионных процессов
,
как правило
,
гораздо меньше газодинамиче
-
ских
(
t
диф
> t
p
,
где
t
диф
— “
диффузионное
”
время релаксации
),
то в
импульсно
-
периодическом режиме облучения взаимное влияние им
-
пульсов в цуге сказывается на меньших частотах следования
f
,
нежели
в свободном газе
.
Впервые проявление данного эффекта в ограничен
-
ных объемах при облучении диэлектрических и металлических мише
-
ней в вакуумных и газовых средах различного состава было обнару
-
жено при использовании импульсно
-
периодического инфракрасного
74
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2004.
№
4
