Рис. 5. Зависимость эффективности
люминесценции от длины волны на-
качки (точками отмечены экспери-
ментальные значения интенсивности
люминесценция в
R
-линии (694,2 нм))
наблюдается интенсивность, приблизительно в 2,3 раза превосходящая
характерный ему уровень поглощения (см. рис. 1).
Сравнение эффективности возбуждения люминесценции проводи-
лось при одинаковой мощности излучения (
≈
40
мВт). Результаты из-
мерений эффективности люминесценций в
R
-линиях представлены в
таблице и на рис. 5.
Значения интенсивности люминесценции в зависимости
от длины волны накачки
Длина волны, нм Интенсивность, усл. ед. Длина волны, нм Интенсивность, усл. ед.
365
6,5
527
4,5
382
5
590
3
410
30
640
1
453
3,5
Согласно данным, приведенным в таблице, можно записать сле-
дующие отношения эффективностей возбуждения люминесценции от
длин волн накачки: 365, 382, 410, 453, 527, 590, 640 нм —
6.5:5:30:3,5:4,5:3:1.
Выводы.
В результате выполнения настоящей работы было обна-
ружено резкое увеличение интенсивности люминесценции в кристал-
ле рубина
Al
2
O
3
с примесью около 0,05% Cr
3+
для возбуждающего
излучения с длиной волны 410 нм. Наблюдаемый сигнал фотолюми-
несценции при освещении рубина диодом с длиной волны 410 нм су-
щественно превосходит интенсивность фотолюминесценции, наблю-
даемой при возбуждении ламповыми источниками излучения при той
же интегральной интенсивности накачки. Полученный результат мо-
жет быть применен для выбора источника возбуждающего излучения
при создании лазера на рубине с использованием коротковолновых
источников излучения для накачки.
Лазер на рубине может успешно применяться в приборах для изу-
чения комбинационного рассеяния света. Особенностью такого источ-
ника излучения является то, что лазерная генерация осуществляется
на резонансном переходе (см. рис. 2). В связи с этим монокристалл
рубина может быть использован в качестве узкополосного поглощаю-
щего фильтра, устанавливаемого после исследуемого вещества перед
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 5
37
