корректность применения зависимостей (2), (4), (6) для рассматривае-
мых плазмодинамических разрядов (следует отметить некоторое сме-
щение в длинноволновую сторону границ групп квантов, для которых
измеряются потоки излучения, что связано с припороговым поглоще-
нием в плазме). Таким образом, измерение световых потоков удается
свести к измерению скоростей тепловых волн в примесях или в основ-
ном газе; идентификация положения фронта тепловой волны при этом
может проводиться, например, по скачку электронной концентрации.
При таком методе измерения определяются интегралы световых пото-
ков в полосе спектра, ограниченной энергиями ионизации присутству-
ющих атомов (ионов), в момент прохождения данной точки волной
ионизации. В случае хорошей воспроизводимости исследуемого явле-
ния можно достаточно подробно найти пространственно-временные
распределения потоков излучения путем варьирования концентрации
примеси и тем самым изменения скорости ТВ
F
, т.е. получить множе-
ство точек, в которых измеряется поток излучения. При измерениях
в вакууме или газово-плазменных средах контролируемого состава,
не соответствующего области применимости методики, возможно ис-
пользование прозрачных емкостей с нужной смесью газов, отделенной
от среды прогорающей пленкой. Описанная методика применена (как
пример реализации) для экспериментального анализа влияния эффек-
та турбулентной модификации параметров плазмодинамических раз-
рядов в газах на пространственно-временные и энергетические харак-
теристики ВУФ излучения.
Экспериментальные условия.
Исследовались плазмодинамиче-
ские излучающие разряды, формируемые в импульсном электромаг-
нитном плазменном ускорителе эрозионного типа с электродами тор-
цевой геометрии и (C
2
F
4
)
n
-плазмообразующей средой. Газоразряд-
ная камера вакуумировалась до давления
p
0
<
1
Па и заполнялась
газом (He, Ne, Ar, Xe) до
p
0
= 2
∙
10
3
. . .
10
5
Па. Емкостной накопи-
тель (
C
0
36
мкФ, 25 кВ) коммутировался с электродами вакуумным
разрядником: разряд периодический с затуханием (7–9 полупериодов
тока); полный энерговклад в разряд
w
0
≈
6
,
5
кДж, из них 2,5 кДж
вкладывались в первом полупериоде тока; максимум разрядного тока
≈
430
кА, полупериод 5,6 мкс.
Лазерная диагностика плазмы осуществлялась на базе голографи-
ческой установки с применением метода двухэкспозиционной голо-
графической интерферометрии. Импульс излучения рубинового лазера
формировался электрооптическим затвором типа МДЭ-2. Синхрониза-
ция с разрядом достигалась подачей последовательных импульсов на-
пряжений: на поджиг ламп накачки лазера, через 750 мкс — на поджиг
вакуумного разрядника, а затем, с требуемой задержкой (
0
. . .
15
мкс) —
50
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 1
