на электрооптический затвор. Момент срабатывания лазера по отно-
шению к току разряда контролировался на осциллографе С8-13, в один
канал которого поступал сигнал с пояса Роговского, а в другой — сиг-
нал с фотоэлемента ФЭК-09, регистрировавшего импульс лазерного
излучения.
Положения фронтов волн ионизации находились по излому интер-
ференционных полос, соответствующему скачку электронной концен-
трации
N
e
. Скорости движения этих фронтов
v
F
,
v
G
определялись по
интерферограммам, снятым с различными контролируемыми задерж-
ками от начала разряда. Статистическая обработка результатов для
10–30 разрядов при идентичных условиях дает погрешность нахожде-
ния скорости
≈
20
%, что определяется, в основном, воспроизводи-
мостью пространственно-временной структуры разрядов. Такая по-
грешность вполне допустима для решения поставленной задачи и при
необходимости может быть снижена, например, путем двукратного
определения положения волны ионизации за один разряд, что можно
осуществить при некоторой модификации метода двухэкспозицион-
ной голографической интерферометрии (с получением экспозиции во
время одного разряда).
Анализ результатов.
О влиянии эффекта турбулентной модифи-
кации контактной границы плазма–газ на эмиссионные характери-
стики в ВУФ области спектра
. Суть эффекта турбулентной модифи-
кации оптических характеристик сводится к следующему. При квази-
одномерном истечении плазмы в плотный газ образуется структура
типа распада разрыва — пробка сжатого газа между ударной волной и
плазмой является препятствием для выхода вакуумного ультрафиолета
в невозмущенный газ, что может существенно снижать эмиссионную
эффективность разрядов. Однако в плазмодинамических разрядах, ге-
нерируемых магнитоплазменным компрессором эрозионного типа в
газе, в отличие от разрядов с омическим нагревом плазмы на зна-
чительной части границы газа и плазмы существует тангенциальный
разрыв скоростей, неустойчивый относительно турбулизации. Послед-
няя должна приводить к перемешиванию сжатого газа с плазмой, ин-
тенсификации переноса массы, импульса и энергии, т.е. к разрушению
поглощающего слоя и облегчению выхода вакуумного ультрафиолета в
невозмущенный газ. При коаксиально-торцевой геометрии электродов
магнитоплазменного компрессора турбулентная модификация должна
наблюдаться в головной и боковой частях плазменного образования,
но этот эффект не имеет условий для возникновения (тангенциального
разрыва скоростей) у электродов. Таким образом, согласно развитым
представлениям, следует ожидать, что потоки выходящего из плазмы
вакуумного ультрафиолета максимальны вблизи головной и боковой
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 1
51
