Выбор экспоненциального закона обусловлен тем, что он в наи-
большей степени соответствует значениям, полученным из численного
решения уравнения (3). Значения констант
C
01
и
C
02
определяются пу-
тем приближения функции (4) к результатам численного решения (3):
Δ
0
= 1
,
984
∙
10
−
4
exp [0
,
02
R
1
R
2
b
1
]
.
(5)
Таким образом, приближенное аналитическое выражение зависимости
амплитуды давления от параметров вакуумной системы и процесса
газовыделения имеет вид
A
=
exp
H
(
t
1
, b
1
)
∙
(
−
Δ
0
)
R
2
1
−
H
(
t
1
, b
1
)
R
2
−
−
exp
H
(
t
1
, b
1
)
∙
1
R
2
−
1
R
1
∙
(
−
Δ
0
)
−
b
1
+ Δ
0
R
1
1
−
H
(
t
1
, b
1
)
R
2
+
H
(
t
1
, b
1
)
−
1
R
1
+
+
C
exp [
−
b
1
−
Δ
0
]
.
(6)
Важная особенность рассматриваемого процесса — отставание по
времени максимума давления от максимума газовыделения. Однако,
в приближенном расчете величиной этой задержки
Δ
0
можно пре-
небречь. Безразмерная объединенная постоянная времени вакуумной
системы
R
2
ограничивается заданной величиной относительной ин-
тенсивности потока, т.е. отношением значения потока при
t
1
→
T
к
его амплитудной величине (
Т
— полная длительность пика газовыде-
ления), и длительностью фазы фронта пика газовыделения [5]:
Δ = exp
b
1
−
t
1
R
2
)
R
2
6
b
1
−
T
lnΔ
.
(7)
Анализ результатов.
На рис. 1 приведены результаты расчета ам-
плитуды давления для различных значений параметра
R
1
. Параметр
R
2
при этом принимается для каждого случая максимально возможным
для заданной относительной интенсивности потока, представляющей
собой
Δ = 3 %
, и текущего значения длительности фазы фронта
b
1
.
Анализ результатов показывает, что амплитуда давления в вакуумной
камере прямо пропорциональна длительности фазы фронта
b
1
и обрат-
но пропорциональна безразмерной объединенной постоянной времени
процесса газовыделения
R
1
.
Зависимость максимально возможного значения параметра
R
2
от
b
1
для различных значений
Δ
, приведенная на рис. 2, показывает, что
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 1
107
