бестоковый характер. Это обстоятельство и небольшие размеры корот-
коживущей плазменной сжатой зоны позволяют сравнить траектории
наблюдаемой ударной волны с траекторией автомодельного класси-
ческого решения для плоской взрывной волны [2], которое без учета
химических реакций для
γ
= 1
,
67
может быть записано в виде
x
0
= 1
,
185
E
0
ρ
0
1
/
3
τ
2
/
3
,
где
x
0
— положение ударного фронта в момент времени
τ
,
E
0
—
полная энергия, выделяемая с единицы площади поперечного се-
чения,
ρ
0
— начальная плотность,
γ
— показатель адиабаты. Для
E
0
= 50
,
4
Дж/см
2
получено хорошее соответствие, при этом полная
энергия потока плазмы в трубке составляет
10
,
1
±
0
,
5
% от всей энер-
гии плазмы в зоне сжатия. При оптимизации энергетического режима
работы ускорителя, геометрии электродной системы, способа ввода
плазмообразующего вещества в разрядный промежуток инжектора
и внешних, формирующих ударную волну узлов, удается повысить
КПД преобразования энергии накопителя в энергию ударной волны до
21
. . .
23
%. Пространственно-временное распределение плотности
электронной компоненты за фронтом ударной волны (УВ) иссле-
довалось с помощью трехзеркального лазерного интерферометра, а
тяжелой компоненты — по поглощению ультрамягкого (
λ
10
◦
A
)
рентгеновского излучения. Поля температур определялись путем из-
мерения оптической плотности и спектральной яркости плазмы в со-
ответствующих достаточно узких спектральных интервалах. Способ
преобразования температур и плотностей, измеренных в нескольких
сечениях, в безразмерные величины и плотности (
T/T
0
и
ρ/ρ
0
, где
T
0
и
ρ
0
— соответственно температура и плотность за фронтом УВ),
зависящие от безразмерного параметра
x
/
x
0
(
x
0
— положение фронта
УВ) аналогичен описанному в работе [6]. На рис. 4,
а, б
в координатах
T/T
0
,
ρ/ρ
0
,
x/x
0
приведены полученные распределения температуры и
плотности, а также результаты автомодельного решения для плоской
взрывной волны, из которых следует, что характеристики наблюда-
емого фронта УВ в трубке соответствуют характеристикам плоской
взрывной волны. Полученные зависимости
T/T
0
,
ρ/ρ
0
=
f
(
x/x
0
)
для
(C
2
F
4
)
n
-плазмы и плазмы полиформальдегида (CH
2
O)
n
коррелируют
с аналогичными зависимостями для плазмы меди. Изменение пара-
метра неидеальности среды
ξ/z
(
ξ
— число электронов в дебаевской
сфере) в зависимости от величины вкладываемой в разряд энергии
W/W
max
(рис. 4,
б
) в значительной степени определяется коэффициен-
том использования плазмообразующего вещества, характеризующим
отношение количества вещества, протекающего через зону сжатия,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 2
91
