Рис. 4.
а
— распределения температуры (
1
) и плотности (
2
) за плоской ударной
волной в (С
2
F
4
)
n
-плазме:
сплошные кривые — для плоской взрывной волны при
γ
= 1
,
67
, штриховые —
автомодельное решение;
б
— изменение параметра неидеальности
ξ/z
в зависимости от вкладываемой в
разряд энергии:
1
— (CH
2
O)
n
-плазма,
2
— Cu-плазма
к массовому расходу вещества за разрядный импульс [2]. Следует
отметить, что высокая эффективность преобразования энергии, запа-
саемой в накопителе, в энергию плоской ударной волны, возможность
выбора практически любых конденсированных веществ и их смесей
в качестве плазмообразующих, технологичность эксперимента (ра-
бота с частотой повторения импульсов
10
−
1
. . .
10
2
Гц, высокий
энерговклад и др.) свидетельствуют о возможности эффективного
использования разработанного генератора как простого инструмента
для исследования термодинамических свойств плотных газоплазмен-
ных, в том числе и неидеальных сред сложного химического состава.
Возможность управления химическим и ионизационным (кратность
ионизации
z
1
. . .
3
) составом плазмы и частотный режим работы
эрозионного ускорителя позволяют считать описанный способ ге-
нерации сильных плоских ударных волн более технологичным, по
сравнению со взрывными методами, использующими конденсирован-
ные ВВ при сравнимых энергетических возможностях [7].
Исследования проводятся по гранту Президента Российской Фе-
дерации № МД-1476.2005.8.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. С е д о в Л. И. Методы подобия и размерности в механике. – М.: ГИФМЛ,
1951.
92
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 2
