тродов
— 16
мм
,
величина межэлектродного зазора в процессе экспери
-
ментов
3,5
мм
.
При проведении эксперимента осуществлялась непре
-
рывная прокачка пара бария через МЭЗ
:
подача пара из резервуара в
МЭЗ по трубке
8
и откачка через отверстия в торце анода
1
.
С целью предотвращения
“
холодных
”
точек модель имела неза
-
висимые нагреватели
,
коаксиально расположенные снаружи корпуса
между фланцами
,
и нагреватель паропровода
,
соединяемого с анодным
фланцем
.
Измерение температур проводилось с помощью термопар
ВР
5/
ВР
20
для электродов и ХА
/
ХК для термостата
.
В процессе исследований испытаны диоды со следующим парами
электродов
(
катод указан первым
):
молибден
–
молибден
,
молибден
–
нержавеющая сталь
.
Давление пара бария изменялось в пределах
0,1. . . 3
Па
,
температура анода
—
в пределах
Т
А
= 830
. . .
1050
K,
тем
-
пература катода
—
в пределах
Т
К
= 1250
. . .
1800
K.
Схема измерения приведена в работе
[1,
рис
. 2].
Для регистрации
вольтамперных характеристик
(
ВАХ
)
диода при приложении прямого
и обратного напряжений использовались регулируемые источники по
-
стоянного тока
(
для прямой ветви ВАХ
U
= 0
. . .
20
В
,
для обратной ве
-
тви ВАХ
U
= 0
. . .
2500
В
).
Для прямой ветви ВАХ активной нагрузкой
служил резистор с сопротивлением
R
= 15
Ом мощностью
75
Вт
,
для
обратной ветви ВАХ
—
лампы ТКГ
1000
и ТКГ
2000
суммарной мощно
-
стью
2
. . .
12
кВт
,
которые воспринимали напряжение цепи при зажига
-
нии обратного дугового разряда в МЭЗ диода
.
Регистрация ВАХ стати
-
ческим методом проводилась с использованием высокоточных вольт
-
метров и амперметров на базе приборов типа М
253
класса точности
0,5
с зеркальной шкалой
,
сигналы токов и напряжений снимались с ка
-
либрованных шунтов
.
Результаты экспериментального исследования
.
Эксперимен
-
тальная ВАХ газотрона с бариевым наполнением повторяет вид ВАХ
газотрона с цезиевым наполнением во всех квадрантах
.
Как и ожида
-
лось
,
напряжение зажигания обратного дугового разряда возросло до
U
обр
заж
= 1800
. . .
2300
В при температуре анода
Т
А
= 863
K.
На обратной
ветви ВАХ наблюдается участок плотного тлеющего разряда
,
заканчи
-
вающийся точкой
,
в которой происходит зажигание обратного дугового
разряда
(
рис
. 2).
Зависимость
U
обр
заж
(
р
Ba
, T
A
)
напряжения зажигания обратного дуго
-
вого разряда от теплофизических параметров газотрона имеет б
´o
льшую
крутизну по сравнению с аналогичной зависимостью для цезиевого га
-
зотрона
(
рис
. 3).
Исследования показали
,
что
,
как и в случае цезиевого
наполнения МЭЗ
,
температура
“
горячего
”
катода не влияет на величину
напряжения зажигания обратного дугового разряда
.
74
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
1
