этого отношения определялось по формуле
δ
ср
=
1
i
X
δ
i
.
Размер плазменной короны ограничен контрастностью изображе
-
ния на фотопленке
(
что зависит от чувствительности
).
В работе
[7]
при
-
водятся параметры плазмы катодного пятна
.
Плазма катодного пятна
характеризуется высокой плотностью
(
до
10
20
см
−
3
)
,
сильной неодно
-
родностью в малых объемах и малым временем протекания процессов
.
Целью проведенного эксперимента не являлось строгое определение
размеров плазменной короны
.
В эксперименте предполагалось опреде
-
лить геометрические пропорции плазменной короны с использованием
отношения радиусов плазменной короны и ее площади проекции на по
-
верхность катода
.
Результаты измерений приведены в табл
. 2.
Таблица
2
Геометрические соотношения плазменной короны катодного пятна
Ток разряда
,
А
Радиус короны
,
мм
Радиус площади проекции
плазменной короны на
катоде
,
мм
Отношение
радиусов
δ
Среднее
значение
δ
ср
40
25,2
22,4
0,880
0,917
26,6
25,2
0,947
8,2
16,8
0,923
60
12,2
11,2
0,923
0,917
10,3
9,35
0,909
18,7
17,2
0,920
80
23,0
20,0
0,920
0,937
15,2
14,1
0,933
19,1
18,3
0,958
Полученные экспериментальные данные о движении
,
траектории и
геометрии катодных пятен представлены в табл
. 3.
Они характеризуют
движение катодного пятна по поверхности охлаждаемого титанового
катода
.
Используемая в экспериментах конструкция катодного узла позво
-
лила с помощью простых измерений с необходимой точностью опреде
-
лить скорость перемещения пятна по поверхности охлаждаемого тита
-
нового трубчатого катода и оценить геометрические пропорции катод
-
ных пятен
.
Результаты измерений скорости движения катодного пятна
показали
,
что ее значение практически линейно зависит от силы тока
дуги
.
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
2
51
