Рис. 1. Схема экспериментальной установки с камерой Вильсона:
1
— прозрачная верхняя крышка камеры;
2
— окна для лазерных лучей;
3
— линза;
4
— цилиндр;
5
— поршень;
6
— нижняя крышка камеры
состоянии. В момент достижения поршнем нижнего положения газо-
вая смесь облучалась импульсом (
τ
≈
20
нс) эксимерного ArF-лазера,
длина волны которого
λ
= 193
нм лежит вблизи максимумов полос
поглощения веществ, используемых в качестве добавок.
В работе применялся широкий, несфокусированный лазерный луч
с низкой плотностью энергии и мощностью, поэтому основным ре-
зультатом действия лазерного излучения является фотодиссоциация
примесей. Для образования ионов в процессах многоквантовой фото-
ионизации требуются более высокие плотности мощности и более
низкие давления [15]. Конденсация водяного пара регистрировалась
по интенсивности рассеянного под углом 90
◦
света зондирующего лу-
ча, пересекающего луч эксимерного лазера под углом 45
◦
в центре
камеры. Верхняя крышка цилиндра была изготовлена из стеклянной
пластины, что позволяло визуально наблюдать конденсацию и при не-
обходимости снимать процесс на видеоаппаратуру.
Во всех конструкциях камер Вильсона прошлых лет внутри камеры
устанавливали элемент, содержащий воду (мокрая ткань или желатин)
и обеспечивающий давление водяного пара на момент расширения,
равное давлению насыщенного пара при комнатной температуре. Од-
нако в рассматриваемом случае от установки в камере каких-либо во-
досодержащих элементов отказались ввиду опасений, что они могут
стать источниками неконтролируемых примесей. После откачки каме-
ры до давления
10
−
2
торр в камеру поступала заранее приготовленная
смесь газов, содержащая известное количество воды.
В качестве источников света для зондирования применялись раз-
личные лазеры с длиной волны излучения в диапазоне значений
56
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 3
