временн´ом подходе все следствия идут за соответствующими причи-
нами (в соответствии с причинным анализом).
Итак, можно воссоздать полную картину причинных связей в кван-
товой телепортации. Запутанная пара
CB
является носителем двух
сигналов: входного состояния
А
и абсолютно случайного результа-
та белловского измерения
D
. Унитарная трансформация
U
убирает
влияние случайной переменной
D
из состояния
B
и Боб получает ис-
ходное состояние
A
. Наиболее интересный момент — измеряя свою
частицу
B
Боб не просто получает некоторый случайный результат,
эта случайность приходит через обратное время. Если искусственно
убрать случайность из переменной
D
с помощью постселекции, то
автоматически получится условное путешествие во времени.
Телепортация причинных состояний.
Интересной модификаци-
ей квантовой телепортации является
обмен запутанностью
[9, 10].
Фактически этот протокол представляет собой телепортацию кубита,
запутанного с другим кубитом. Схема обмена запутанностью между
парами
A
−
C
и
A
−
B
за счет телепортации
C
на
B
показана рис. 5,
а
.
Обмен запутанностью — частный случай более общей ситуации,
когда
AC
соответствует произвольной матрице
ρ
. После тех же опе-
раций получаем состояние
AB
в начальном состоянии
AC
. Одна-
ко состояние
ρ
может быть причинным с позиции информационной
асимметрии. Например,
A
может быть причиной для
C
, или наоборот
(рис. 5,
б
).
В подобных ситуациях получаем телепортацию причинности —
интересное явление, которые может иметь место в квантовом мире.
Отметим, что телепортация причинности, как и стандартная квантовая
телепортация ограничена скоростью света.
Рис. 5. Схемы по обмену запутанностью (
а
) и по телепортации причинности (
б
)
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2014. № 6
33
