4 / 32
отдельных сгустков вещества в одних моделях объясняется развитием
неустойчивости струи типа неустойчивости Рэлея – Тейлора [12], а в
других — образованием косых ударных волн при недостатке потока
массы поступающего в джет вещества [13].
Далее рассмотрим только два наиболее важных для нашего иссле-
дования класса моделей: МГД- и радиационные модели. При этом не
будем выделять отдельно классы релятивистских моделей. Привле-
каемые для объяснения динамики джетов физические эффекты, как
правило, исходно не являются специфически релятивистскими.
Прежде всего, выделим первый класс МГД-моделей формирования
джетов, который можно условно разделить на следующие подклассы.
1. Модели в рамках идеальной МГД (при бесконечной проводимо-
сти среды), которые включают в себя модели:
•
предусматривающие существование толстого аккреционного
диска, пронизанного изначально неоднородным магнитным по-
лем [14];
•
рассматривающие образование течения над тонким аккрецион-
ным диском в областях, полностью заполненных (в частности,
монопольным или дипольным) магнитным полем [15, 16];
•
рассматривающие образование течения в плазменной воронке
над тонким аккреционным диском с локализованным магнитным
полем [17].
2. МГД-модели с конечной проводимостью, к которым относятся
модели:
•
с локализованным магнитным полем, определяющим область
коллимированного истечения [13, 18];
•
модели с нелинейно распределенным магнитным полем над тон-
ким аккреционным диском [19].
Второй большой класс моделей — радиационные модели, исполь-
зуемые в основном для объяснения субсветовой скорости выбросов
[20, 21]. Как правило, подобные модели рассматривают лишь ближай-
шие окрестности излучающего центрального объекта (или централь-
ной системы — исследуется давление излучения компактного объекта
и окружающего его аккреционного диска). Вопросы коллимации вы-
броса в таких моделях обычно не рассматриваются.
МГД-модели. Формирование канализированного выброса.
Мо-
делирование струйных выбросов чаще всего проводится с использо-
ванием системы МГД-уравнений в двумерном осесимметричном или
трехмерном описании. В этом случае в качестве ускоряющего меха-
низма рассматривается процесс генерации тороидальной компоненты
магнитного поля над тонким аккреционным диском. Такое поле спо-
собно за счет силы Лоренца ускорить проводящий газ в полярных
66
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 2