Рис. 3. Зависимости мощности генерации
W
(
1
) и поддерживающего напря-
жения
U
под
(
2
) от тока
I
в щелеобразном разрядном канале (
а
) и в трубке
диаметром 16 мм и длиной 150 см (
б
) при давлении наполнения газа 0,7 тор
В разрядной трубке диаметром 7 мм с выпукло-вогнутым резона-
тором максимальная мощность излучения лазера
W
= 43
Вт в моде
ТЕМ
00
достигалась при
I
= 170
А, при
I
= 180
. . .
190
А наблюдалось
снижение мощности [11]. В разрядной трубке диаметром 16 мм макси-
мальная мощность излучения
W
= 140
Вт в видимой области спектра
на ионах ArII достигалась при
I
= 420
А, при дальнейшем увели-
чении тока мощность излучения уменьшалась (см. рис. 3,
б
) [5, 12].
Таким образом, для разрядных каналов диаметрами 7 и 16 мм наблю-
дается одинаковая закономерность: после достижения насыщающих
значений плотностей тока дуговых разрядов происходит уменьшение
мощности видимого диапазона излучения лазеров. Генерация в этих
разрядных каналах происходила на пяти линиях:
λ
= 5 145
; 4 880;
5 016; 4 965; 4 765; 4 579
◦
A
.
Во время генерации на двукратно ионизированных атомах ArIII на
основных ультрафиолетовых линиях с длинами волн
λ
= 3 511
◦
A
(пе-
реход
4s
3
S
0
1
−
4p
3
P
2
) и
λ
= 3 638
◦
A
(переход
4s
0
1
D
0
2
−
4p
0
1
F
3
) в разрядном
канале диаметром 7 мм и длиной 90 см насыщения мощности излуче-
ния с увеличением тока дугового разряда не наблюдалось. Генерация
ультрафиолетового излучения начиналась со значения
I
= 120
А (см.
рис. 1), и при токе 210 А мощность излучения составляла 12 Вт. Уве-
личивать значение тока более 210 А аппаратура не позволяла. Большая
часть однократно ионизированных атомов ArII с возрастанием плот-
ности тока разряда переходит в двукратно ионизированное инверс-
ное состояние ArIII. В связи с этим после достижения насыщающих
значений плотности тока по мощности генерации и при дальнейшем
увеличении тока разряда происходит снижение мощности излучения
в видимом диапазоне спектра (см. рис. 1 и рис. 3,
б
).
18
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5