Рис. 3. Зависимость спектрального ко-
эффициента отражения при темпера-
туре 298 K для Mo (
1
), Zr (
2
)
Рис. 4. Зависимость спектрального ко-
эффициента отражения при темпера-
туре 77 K для Mo
Рис. 5. Зависимость спектрального ко-
эффициента отражения при темпера-
туре 298 K для Ti (
1
), Nb (
2
)
Рис. 6. Зависимость спектрального ко-
эффициента отражения при темпера-
туре 77 K для Ti (
1
), Nb (
2
)
материалов также приведены на рис. 3–8. При этом были реализованы
условиях низкой спектральной плотности мощности зондирующего
излучения — допороговой для начала развития волны испарения на
поверхности мишеней. Хорошая воспроизводимость эксперименталь-
ных значений
R
(
λ
)
при ВУФ-узкополосном зондировании в диапазоне
температур
T
∼
300
. . .
77
K позволила выявить основные закономер-
ности частотного распределения коэффициентов отражения в ВУФ
области спектра данного класса конструкционных материалов и их
корреляцию с зависимостями
R
(
λ,
Т
)
на лазерных частотах, которые
могут быть использованы для спектрально-энергетического оптими-
зационного анализа плазменно-лучевых энергоустановок с лазерным
воздействием применительно к ряду экспериментальных циклов стан-
дартного фотометрического оборудования. При температурах
∼
77
K
регистрируется незначительный (порядка 10%) разброс значений
R
(
λ
)
в ВУФ области спектра, что требует статистического анали-
за инструментальной погрешности в каждом спектральном интер-
вале и дальнейшего развития техники эксперимента при изучении
86
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 1
