Рис. 3. Оптическая схема измерения спектров возбуждения люминесценции:
1
— тороидальное Au-зеркало;
2
— дифракционная решетка (Al, сфера
R
= 1
м, ре-
плика 600 штр./мм);
3
— ФЭУ-100 для регистрации интенсивности люминесценции;
4
— мишень;
5
— щель вакуумного монохроматора;
6
— оптические фильтры (MgF
2
,
кристаллический кварц);
7
— ФЭУ для измерения опорного сигнала;
8
— сменные
оптические фильтры;
10
— канал ввода синхротронного излучения
осуществляется посредством электромеханического привода шаговым
двигателем, поворачивающим решетку с большой точностью (погреш-
ность 0,02 нм/шаг) вокруг оси, проходящей через центр решетки и
параллельной плоскости орбиты.
Для устранения высших порядков перед выходной щелью введены
полосовые фильтры из кварцевого стекла (SiO
2
)
(интервал
λ >
180
нм)
и фторида магния (MgF
2
)
(115. . . 200 нм); градуировку прибора по
длинам волн осуществляют с помощью уравнения решетки, а про-
верку градуировки и разрешающей способности проводят по линиям
поглощения различных инертных газов при
λ >
115
нм при напуске
газа в криостат, отделенный от вакуумной системы в канале окном из
кристалла MgF
2
.
Излучение от облучаемой конденсированной мишени регистриру-
ется фотоэлектронным умножителем ФЭУ-100, работающим в режи-
ме счета фотонов, перед фотокатодом которого установлены сменные
оптические фильтры. Поскольку ширина выходной щели монохрома-
тора при сканировании по спектру не меняется, то интенсивность
падающего на исследуемый образец излучения в рабочей спектраль-
ной области изменяется примерно на порядок. Максимум спектра за
выходной щелью монохроматора приходится на область 60 нм,
92
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 4
