n
0
(
r, ~x,
0) = 0
, ~x
2
Q
;
(2)
α
(
r, ~x, t
)
∂
∂~n
n
0
(
r, ~x, t
) +
β
(
r, ~x, t
)
n
0
(
r, ~x, t
) = 0
,
~x
2
∂Q, t
2
(0
, T
)
.
Здесь
r
— параметр,
r
2
(0
,
+
∞
)
;
~n
— единичный вектор нормали к
поверхности
∂Q
, внешнeй по отношению к области
Q
; коэффициенты
α
и
β
удовлетворяют условиям
|
α
|
+
|
β
| 6
= 0
,
αβ
>
0
(эти условия
связаны с теоремой о единственности решения).
При решении системы уравнений (2) в приближении отсутствия
диффузии газов и аэрозолей получены аналитические выражения для
концентраций молекул интересующих нас веществ в воздухе рабочего
помещения и плотностей потоков молекул этих веществ.
В табл. 1 приведены расчетные данные по динамике концентра-
ции атомов урана в воздухе рабочего помещения, по динамике массы
вдохнутого урана, по динамике массы прошедшего внутрь организма
урана, а также по динамике поверхностной плотности урана, осевшего
на производственные поверхности. Данные соответствуют начальной
концентрации молекул гексафторида урана
n
1
,
0
= 1
∙
10
21
м
−
3
.
В основу второй модели — депонирования урана и фтора в орга-
низме человека при ингаляционном поступлении — положены: анали-
тические выражения для концентраций молекул гексафторида урана и
продуктов его гидролиза, полученные в рамках первой модели; ана-
литическое выражение для функции удержания урана в организме че-
ловека (при ингаляционном поступлении) и значения входящих в это
выражение постоянных
λ
1
,
λ
2
,
C
1
,
C
2
[10]; полученное ранее аналити-
ческое выражение для функции распределения радиусов аэрозольных
частиц UO
2
F
2
, образующихся в процессе нуклеации [5].
Следует отметить, что вторая модель используется для определе-
ния массы урана, находящегося в организме человека, а также массы
урана, вышедшего из организма человека. Не ставится задача нахо-
ждения распределения урана по отдельным органам.
Для вычисления числа атомов прошедшего внутрь организма ура-
на использовалась модель, предложенная в 66-й публикации МКРЗ [4].
Согласно этой модели число атомов урана, прошедшего внутрь орга-
низма, может быть получено умножением числа атомов вдохнутого
урана на некоторый коэффициент задержки
ξ
(
0
6
ξ
6
1)
. Для газов
ξ
= 1
, для аэрозолей
0
< ξ <
1
, причем коэффициент задержки раз-
личен для разных отделов дыхательного тракта и зависит от размеров
аэрозольных частиц. Для вычисления среднего коэффициента задерж-
ки аэрозольных частиц можно использовать функцию распределения
92
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 3
