16 / 19
близость к протонной границе стабильности. Протонный распад таких
ядер можно подавить
α
-распадом и электронным захватом, что приве-
дет к постепенному отдалению протонной границы стабильности от
оптимального отношения
N/Z
с увеличением массового числа. Это
может облегчить получение новых сверхтяжелых элементов, а также
экспериментальное исследование их свойств.
Выводы.
1. Анализ и систематизация имеющейся в литературе
экспериментальной информации о свойствах нуклидов показали, что
по мере отдаления от кривой электроядерного равновесия (в координа-
тах
Z
−
N
) все более нарушаются хорошо известные закономерности
в свойствах атомных ядер, которые установлены для относительно
небольшого числа нуклидов (не более 1000), расположенных вблизи
этой кривой.
2. Вблизи границы нуклонной стабильности наблюдаются зату-
хающие осцилляции периода полураспада и удельной энергии связи
как функций числа протонов и нейтронов. Осцилляции периода по-
лураспада затухают до значений, определяемых характерным време-
нем ядерного взаимодействия. Такие осцилляции можно отнести к
фундаментальным свойствам нуклидов, расположенных вблизи или
за границами нуклонной стабильности. Осцилляции периода полу-
распада и удельной энергии связи необъяснимы в рамках известных
теоретических моделей ядра и не связаны ни с эффектом спарива-
ния нейтронов (протонов), ни с заполненностью ядерных оболочек,
ни с высокой энергией возбуждения, ни с большим спином ядра, ни
с явлениями, подобными “гелиевой аномалии”. Эффект спаривания
нейтронов (протонов) проявляется лишь в том, что для ядер с четным
числом протонов осцилляции в зависимостях
T
1
/
2
(
N
)
и
ε
св
(
N
)
распо-
ложены дальше от кривой электроядерного равновесия, чем для ядер
с нечетным числом протонов.
3. Осцилляции периода полураспада и удельной энергии связи как
функций числа протонов и нейтронов приводят к следующим явле-
ниям.
3.1. За границей протонной стабильности могут располагаться от-
носительно долгоживущие атомные ядра со сравнительно небольшим
спином (до 3,5), находящиеся в основном энергетическом состоянии.
Период полураспада таких ядер может достигать приблизительно 0,1 с
и более. Протонный распад нуклидов не связан с заметным изменени-
ем спина.
3.2. При
Z
≥
13
в непосредственной близости от протонной грани-
цы стабильности, сразу за ней расположена узкая полоса гораздо более
долгоживущих ядер. За этой полосой следует полоса короткоживущих,
84
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5