11 / 19
ядрах. Среди этих эффектов — новые типы коллективных движений
нуклонов, формирующих ядерное гало, корреляции двух нейтронов
(протонов), возможность существования экстремально слабо связан-
ных систем (радиусом
∼
100
фм) небольшого числа нуклонов. Так,
ядра
11
Li с двухнейтронным гало характеризуются радиусом 12 фм, а
ядра
9
Li (кор
11
Li) — 2,5 фм. Гало-ядра могут иметь сильно деформиро-
ванный кор. Сверхтяжелые ядра, перегруженные протонами, получить
экспериментально гораздо легче, чем нуклиды с близким к оптималь-
ному отношением чисел
N/Z
и тем более, чем нейтронно-избыточные.
Наличие протонного гало в совокупности с релятивистским эффектом
увеличения масс атомных электронов может привести к заметной ин-
тенсификации процессов электронного захвата.
На основании перечисленных фактов прокомментируем результа-
ты, представленные на рис. 3. По мере отдаления от оптимального от-
ношения
N/Z
, уменьшается средняя удельная энергия связи
ε
св
. Ядра
становятся более “рыхлыми”. Увеличение расстояния между нукло-
нами ведет к меньшей значимости ядерного (нуклон-нуклонного или
нуклон-кластерного) взаимодействия, уменьшению ядерных сил вза-
имного притяжения нуклонов. В связи с этим эффекты заполненности
ядерных оболочек (
N
= 8
для ядер
17
F,
N
= 20
для
43
V, см. рис. 3) и
спаривания заметны лишь в непосредственной близости от оптималь-
ного отношения
N/Z
(наиболее тяжелые и следующие за ними по
числу
N
изотопы приведенных на рис. 3 нуклидов). В области, близ-
кой к протонной границе стабильности, на границе и за ней, эффекты
стабилизации радиоактивных распадов, связанные с заполненностью
ядерных оболочек и четностью числа
N
или
Z
никак не проявляются,
да и не должны [2, 10, 11, 15, 18–20]. Например, протонно-избыточный
магический по числу
N
изотоп астата
61
As
28
не выделяется локальным
максимумом периода
T
1
/
2
на фоне соседних изотопов с нечетными чи-
слами
N
(
60
As
27
,
62
As
29
)
.
Характеристики изотопов протонно-активных ядер, для которых
наблюдается увеличение периода
Т
1
/
2
с уменьшением числа
N
, приве-
дены в табл. 2. Cпин материнских и дочерних ядер либо одинаков, либо
различается незначительно. Материнские ядра находятся в основном
энергетическом состоянии и распадаются по единственному каналу —
с испусканием одного протона. В некоторых случаях при протонных
распадах изменяется пространственная четность ядра. В силу закона
сохранения четности это возможно, если присутствует нецентраль-
ное взаимодействие, т.е. протон испускается из периферийной части
ядра, характеризующейся нечетным значением орбитального кванто-
вого числа
l
(для относительно легких ядер
l
= 1
). Здесь же приведены
значения центробежного барьера
U
ц
при
l
= 1
[16]. Радиусы средних и
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
79