Рис. 1. Экспериментальная временн´ая зависимость падения напряжения (
1
) на
образце и силы тока (
2
)
тока силой
I
= 66
A получено для
U
(0) = 0
,
225
В и
m
o
= 60
×
10
−
3
кг
значение коэффициента
а
= 0
,
3
кг/В.
Измеряемая разность потенциалов позволяет определить в динами-
ке временн´уюзависимость коэффициента теплопроводности
λ
сплава.
Рассмотрим электроннуючасть теплопроводности материала, исполь-
зуя закон Видемана–Франца
λ
=
π
2
3
k
e
2
T
ρ
.
(2)
Переходя к параметрам образца, с учетом временных зависимостей
величин
T
(
t
)
и
U
(
t
)
,
I
(
t
)
сплава получаем
λ
= 8
,
55
·
10
−
5
T
(
t
)
I
(
t
)
U
(
t
)
.
(3)
Совместное измерение температуры, падения напряжения и силы то-
ка позволяет определить коэффициент теплопроводности сплава как в
жидком состоянии, так и на этапе фазового перехода. На рис. 2 пред-
ставлена температурная зависимость коэффициента теплопроводно-
сти сплава АК 12 в диапазоне температур
680
<
Т
<
995
K, включаю-
щем область фазового перехода.
Электрический ток является дополнительным фактором, с помо-
щьюкоторого можно влиять на свойства материала не только в состо-
янии расплава, но и в твердом состоянии [7–10]. Наряду с тепловым
воздействием, обуславливающим дополнительный прогрев отливки,
электрический ток оказывает также силовое действие на кристалличе-
скуюрешетку материала проводника. Явление возникновения механи-
ческих напряжений в проводящей среде под действием электрического
66
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 1
