различных сигналов [12–14], а также позволяет оценить степень нерав-
новесности состояния термодинамической системы [15]. Кроме того,
в работе [11] были получены предварительные результаты сопоставле-
ния мер Кульбака, рассчитанных для флуктуаций напряжения на двух
независимых электролитических ячейках, указывающие на наличие
взаимных корреляций значений этих мер Кульбака.
Одновременно с измерениями флуктуаций напряжения на электро-
литических ячейках осуществлялась регистрация температуры
T
1
на
улице и температуры
T
2
внутри пассивного термостата, где разме-
щались установки. Все полученные временн ´ые ряды усреднялись и
прореживались на протяжении промежутка времени, равного одному
часу.
Записанные со скважностью один час указанные выше временные
ряды подвергались фильтрации по формуле
˜
X
i
=
1
A
1
j
=
i
+24
X
j
=
i
−
24
sin (
π
(
j
−
i
)
/
24)
π
(
j
−
i
) /24
X
j
−
−
1
A
2
j
=
i
+240
X
j
=
i
−
240
sin (
π
(
j
−
i
)
/
240)
π
(
j
−
i
) /240
X
j
,
(1)
где величиной
X
j
обозначены временные ряды
D
1
,
D
2
,
H
1
,
H
2
,
T
1
,
T
2
;
A
1
=
j
=
i
+24
X
j
=
i
−
24
sin (
πj/
24)
πj
/24
;
A
2
=
j
=
i
+240
X
j
=
i
−
240
sin (
πj/
240)
πj
/240
.
(2)
Применение выражения (1) обеспечивало фильтрацию составляющих
сигналов с периодами более 240 ч (10 сут.) и менее 24 ч (1 сут.).
Далее из полученных значений мер Кульбака методом скользящей
регрессии вычитались их зависимости от дисперсии флуктуаций на-
пряжения и температуры установок:
ˆ
H
k
= ˜
H
k
−
r
Dk
˜
D
k
−
r
T k
˜
T
2
,
(3)
где
r
Dk
— коэффициент регрессии меры Кульбака
˜
H
k
и дисперсии
˜
D
k
;
r
T k
— коэффициент регрессии разности
˜
H
k
−
r
Dk
˜
D
k
и температуры
установок
˜
T
2
;
k
= 1
,
2
— номер экспериментальной установки.
На рис. 1 приведена зависимость коэффициента корреляции
R
ˆ
H
1
,
ˆ
H
2
мер Кульбака
ˆ
H
1
и
ˆ
H
2
от времени. Коэффициент рас-
считан по формуле
R
ˆ
H
1
,
ˆ
H
2
=
D
ˆ
H
1
−
D
ˆ
H
1
E
ˆ
H
2
−
D
ˆ
H
2
E E
s
ˆ
H
1
−
D
ˆ
H
1
E
2
ˆ
H
2
−
D
ˆ
H
2
E
2
,
(4)
54
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 3
