излучения [1, 2]. Радиационные параметры (коэффициенты Эйнштей-
на спонтанного излучения, силы осциллятора для поглощения, ради-
ационные времена жизни возбужденных электронных состояний) для
молекул Na
2
, Cs
2
, Li
2
рассчитаны в работах [3–5]. Расчеты радиаци-
онных параметров проводились на основе полуэмпирических потен-
циальных кривых. Аналогичная методика использована для расчета
радиационных параметров димеров переходных металлов (Cu
2
, Ag
2
,
Au
2
) [6]. Сравнение результатов расчета радиационных параметров с
экспериментальными данными показало эффективность метода расче-
та. В данной работе аналогичные расчеты выполнены для переходов
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
(8850–7700
◦
A
) и
B
1
Π
u
−
X
1
Σ
+
g
(6950–6250
◦
A
) молекулы
39
K
2
. Экспериментальные исследования электронных спектров пере-
ходов
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
и
B
1
Π
u
−
X
1
Σ
+
g
димера калия проводились с
использованием лазерных методик и спектральной техники высокого
разрешения в работах [7, 8]. В результате спектральных исследова-
ний были определены точные значения молекулярных постоянных для
основного и возбужденных электронных состояний.
Построение потенциальных кривых
. При построении потенци-
альных кривых для основного и возбужденных состояний K
2
, также
как и для других димеров щелочных и переходных металлов, приме-
нялась гибридная модель, состоящая из трех потенциальных функций.
Нижняя часть потенциальной кривой аппроксимирована потенциаль-
ной функцией возмущенного осциллятора Морзе (ВМ)
U
(
r
) =
V
e
y
2
+
∞
X
n
=4
b
n
y
n
,
(1)
где
y
= 1
−
exp[
−
ρ
(
r
−
r
e
)]
;
r, r
e
— межъядерное расстояние и равно-
весное межъядерное расстояние;
V
e
, ρ, b
n
— параметры потенциальной
функции ВМ.
В средней части потенциальной кривой использовался потенциал
Ридберга–Клейна–Риса (РКР). Потенциальная кривая РКР не имеет
аналитического вида, она строится в виде набора классических пово-
ротных точек
R
max
и
R
min
для экспериментально изученных колеба-
тельных уровней энергии. Участок изменения межъядерного расстоя-
ния для этой части потенциальной кривой расположен между поворот-
ными точками, которым соответствуют минимальное и максимальное
экспериментальные значения колебательной энергии. Область потен-
циальной кривой при больших значениях межъядерного расстояния
аппроксимирована функцией
U
(
r
) =
D
e
−
X
C
n
r
n
,
(2)
где
D
e
— энергия диссоциации,
C
n
— параметры функции (2).
68
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 2
