хода
B
1
Π
u
−
X
1
Σ
+
g
:
τ
v
0
,j
0
=
X
v
00
=0
A
v
0
,j
0
v
00
,j
00
=
j
0
−
1
.
(15)
Расчет
A
v
0
,j
0
v
00
,j
00
,
(
f
v
0
,j
0
v
0
,j
0
)
погл
,
q
v
0
,j
0
v
00
,j
00
,
ν
v
0
,j
0
v
00
,j
00
и
τ
v
0
,j
0
проведен по соотноше-
ниям (9)–(15). При расчете
(
f
v
0
,j
0
v
00
,j
00
)
погл
и
A
v
0
,j
0
v
00
,j
00
перехода
B
1
Π
u
−
X
1
Σ
+
g
использована зависимость
D
e
(
r
) =
p
S
e
(
r
)
, где
S
e
(
r
)
— сила элек-
тронного перехода, полученная из анализа интенсивностей в спектре
лазерно-индуцированной флуоресценции [15]. Так как данные о зави-
симости
S
e
(
r
)
для перехода
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
димера калия в литературе
отсутствуют, то для оценки этой зависимости использовались соотно-
шения между силами осцилляторов переходов
A
−
X
,
B
−
X
в димерах
щелочных металлов и силами осцилляторов переходов
nS
−
nP
в ато-
мах щелочных металлов [16]
F
(
A
−
X
) +
F
(
B
−
X
) = 2
F
(
nS
−
nP
);
F
(
B
−
X
)
/F
(
A
−
X
) = 2
.
(16)
Эти соотношения получены на основе анализа квантово-механических
расчетов и экспериментальных данных для димеров щелочных метал-
лов. С использованием соотношения (16) и значения силы осциллятора
атомного перехода K
F
(4
S
−
4
P
) = 1
,
031
а.е., взятого из справочника
[17], рассчитано значение силы осциллятора перехода
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
молекулы K
2
,
F
(
A
−
X
) = 0
,
687
а.е. Сила осциллятора далее использо-
валась для расчета силы перехода
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
по соотношению [18]
S
e
(
r
) =
3
he
2
F
(
A
−
X
)
8
π
2
mc
X
v
0
q
v
0
,v
00
v
v
0
,v
00
.
(17)
Была получена средняя величина силы перехода по пяти прогресси-
ям полос (
v
00
= 0
,
1
,
2
,
3
,
4
)
S
e
(
r
) = (19
,
24
±
0
,
08)
а.е. для интервала
межатомного расстояния 3,54. . . 4.57
◦
A
.
В работе [19] приводится оценка значения силы перехода
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
молекулы K
2
,
S
e
= 20
а.е., которая хорошо согласу-
ется со значением, полученным в данной работе. Для молекулы Cs
2
в результате анализа спектра перехода
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
было опре-
делено экспериментальное значение силы электронного перехода
S
e
(
r
) = (27
,
9
±
1
,
2)
а.е. и проведена оценка по соотношениям (16)
и (17), которая дала результат
S
e
(
r
) = (25
,
7
±
0
,
3)
а.е., хорошо согла-
сующийся с экспериментальным значением [20].
В данной работе были рассчитаны радиационные параметры
для переходов
A
1
Σ
+
u
−
X
1
Σ
+
g
(
0
≤
v
0
≤
20
,
j
0
= 0
,
30
,
50
,
80
,
100
;
76
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2013. № 2
