заменяется прямоугольным параллелепипедом объемом
lhδ
. Для оцен-
ки величины потоков частиц в плазме поперек магнитного поля под
действием дрейфовой волны рассчитывается изменение полного чи-
сла частиц в одной прямоугольной ячейке размером
lhδ
в верхней
части каждого слоя плотности. Принимается, что всего на величину
амплитуды
˜
a
приходится
s
таких ячеек. Время существования ячейки
оценивается как время перемещения волны на расстояние
l
τ
=
l
ω /k
z
.
Далее необходимо оценить величину
Δ
N
+
, на которую увеличива-
ется за это время число частиц в одной ячейке. В течение времени
τ
через оба торца ячейки вдоль магнитного поля ее покидают частицы
с плотностью
n
0
и скоростью
p
2
k
B
T/M
, а на их место поступают
частицы с плотностью
n
1
=
n
0
+
h
(
dn
0
/dx
)
и той же скоростью из
соседнего слоя. Исходное число частиц в принадлежащей нулевому
слою ячейке равно
N
0
= 2
n
0
hlδ.
Увеличение числа частиц в ячейке
Δ
N
+
0
составляет
Δ
N
+
0
= 2
h
2
δ
dn
0
dx
r
2
k
B
T
M
τ
= 2
h
2
dn
0
dx
r
2
k
B
T
M
l δ
ω /k
z
.
Используем опять безразмерный параметр
ξ
=
ω /k
z
p
2
k
B
T/M
,
для которого обычно выполняется
ξ
1
. Получаем
Δ
N
+
0
= 2
h
2
dn
0
dx
l δ
ξ
.
Далее следует просуммировать величины
Δ
N
+
m
по всем
s
ячейкам,
относящимся к столбу сечением
l δ
и высотой
˜
a
. При этом учитывает-
ся, что для постоянного значения
(
dn
0
/dx
)
и одинаковых значений
h
величины
Δ
N
+
i
равны для всех ячеек. Тогда полное увеличение числа
частиц в области
˜
a l δ
равно
Δ
N
+
Σ
= 2
dn
0
dx
l δ
ξ
s h
2
= 2
dn
0
dx
l δ
ξ
˜
a
2
s
.
Здесь использовано очевидное соотношение
s h
2
= ˜
a
2
/s
. Это коли-
чество частиц переносится через площадку
l
∙
δ
в среднем за время
(2
ω
)
−
1
. При перемещении вместе с волной ячеек в область ниже ну-
левой линии, где происходит уменьшение числа частиц в исходных
30
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 2
