но существенно превосходят расчeт
D
dw
по формуле (2). Это связано
с нестрогим выводом формулы (3).
Следует иметь в виду, что согласно экспериментальным данным
величина
δn/n
0
существенно зависит от радиуса: она возрастает в
сторону периферии плазменного шнура. Заметим, что измеряемые в
эксперименте величины флуктуаций плотности и соответствующие
оценки значений амплитуды волны в принятом одномодовом прибли-
жении на самом деле интегральные величины, которые являются ре-
зультатом одновременного действия большого количества мод. В этом
заключается определeнное удобство указанного приближения, а имен-
но, возможность использовать экспериментальные данные
δn/n
0
для
оценки амплитуды волны, но одновременно это вносит некоторую не-
определенность в конечный результат. К сожалению, какие-либо экс-
периментальные данные по флуктуациям плотности или потенциала,
возбуждаемые отдельными модами, отсутствуют. Также отсутствуют
и гипотезы об оценке количества мод и их распределении в среднем
по амплитудам. Поэтому в настоящей работе принято одномодовое
приближение.
Оценка потока частиц в плазме на основе предложенной мо-
дели конвективного транспорта плазмы в магнитном поле.
Как
отмечалось ранее, одним из возможных механизмов конвективного
транспорта при наличии распространяющейся в плазме низкочастот-
ной дрейфовой волны может быть обмен частицами между слоями,
имеющими различную плотность, вдоль магнитного поля, благодаря
существованию продольного компонента волны. Ниже рассматривает-
ся этот процесс.
Исходной является картина, согласно которой плоский слой неод-
нородной плазмы в однородном магнитном поле разделен на доста-
точно тонкие слои, в каждом из которых плотность первоначально, до
образования дрейфовой волны, постоянна, температура считается по-
стоянной во всем объеме плазмы. Эти слои имеют одинаковую толщи-
ну
h
, перемещаются вместе с волной и называются слоями плотности.
Интерес представляют качественные зависимости, поэтому некоторые
факторы, позволяющие уточнить численный результат, не учитывают-
ся. Рассматривается обмен частицами между слоями после образова-
ния волны, когда все слои плотности имеют синусоидальную форму.
Эти оценки проводятся для выделенного из плазмы плоского слоя, па-
раллельного
xOz
(т.е. рассматривается параллельная
k
z
составляющая
волны), с толщиной вдоль
Oy
, значительно меньшей длины волны
λ
?
.
Удобно мысленно разделить полученную после образования волны
картину на плоские слои так, чтобы ограничивающие их плоскости
касались поверхностей, разделяющих анализируемые слои плотности
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2007. № 2
27
