τ
ЗВ
= exp
−
X
i
σ
i
n
i
l
=
e
−
D
1
,
где
σ
i
и
n
i
—
сечение поглощения и концентрация
i
-
го компонента обла
-
ка загрязняющих веществ
,
D
1
—
оптическая толщина
,
расположено на
некотором расстоянии от входного зрачка фурье
-
спектрорадиометра
.
Пусть температура трассы равна
Т
2
,
а ее спектральный коэффициент
пропускания
—
τ
тр
=
e
−
D
2
(
рис
. 1).
Наблюдаемый экспериментально
спектр для подобной модели можно записать в виде следующего соот
-
ношения
:
B
(
ν
) = Φ
0
e
−
D
1
e
−
D
2
+
P
1
(1
−
e
−
D
1
)
e
−
D
2
+
P
2
(1
−
e
−
D
2
)
,
(1)
где
Φ
0
–
спектр излучения подстилающей
(
за облаком ЗВ
)
поверхности
,
P
1
(
ν, T
1
)
,
P
2
(
ν, T
2
)
—
расчетные функции Планка с температурами
T
1
и
T
2
.
Пусть далее мы имеем спектр той же трассы наблюдения
,
но при
концентрации ЗВ
,
равной нулю
,
т
.
е
.
при оптической толщине
D
1
= 0
.
Тогда
B
0
(
ν
) = Φ
0
e
−
D
2
+
P
2
(1
−
e
−
D
2
)
,
откуда получаем
Φ
0
=
B
0
−
P
2
(1
−
e
−
D
2
)
e
−
D
2
.
(2)
Подставив равенство
(2)
в соотношение
(1),
получим конечное вы
-
ражение для определения коэффициента пропускания облака ЗВ
:
τ
ЗВ
(
ν
) =
e
−
D
1
= exp
−
X
i
σ
i
n
i
l
!
=
B
−
P
2
+ Δ
Pe
−
D
2
B
0
−
P
2
+ Δ
Pe
−
D
2
,
(3)
где
Δ
P
=
P
1
−
P
2
.
Даже для такой достаточно простой модели вычисле
-
ние коэффициента пропускания представляет сложную итерационную
Рис
. 1.
Упрощенная физическая модель пассивной методики регистрации
спектров
:
Т
1
,
Т
2
—
усредненные температуры слоев воздуха
ISSN 1812-3368.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. “
Естественные науки
”. 2005.
№
3
11
