дели магнитного взаимодействияи проанализировано влияние этих
параметров на фазовое равновесие при расслоении.
Определение границы области расслоения в окрестности
гребня.
Определение границы
T
d
области распада сплавов было
проведено методом высокотемпературного измеренияспектров ма-
лоуглового рассеяния (МУР) нейтронов. Малоугловой дифрактометр
был оснащен печью, способной поддерживать температуру образ-
ца с точностью 0,2
◦
С. Образцы представляли собой пластины тол-
щиной 4 мм и высотой 40 мм. Ширина щелей дифрактометра со-
ставляла 1,5 мм. Длина волны де Бройля нейтронов была 0,21 нм.
Разрешение малоуглового дифрактометра в горизонтальном напра-
влении обеспечивало минимальную величину вектора рассеяния
q
= (4
π/λ
) sin
θ
= 0
,
01
A
−
1
. В вертикальном направлении щеле-
вые коллиматоры определяли функцию разрешения в
q
-пространстве,
близкую к гауссиану с полушириной 0,05 А
−
1
. В горизонтальном на-
правлении гауссиан имел полуширину 0,004 А
−
1
. Отсюда следует, что
функцияразрешенияблизка к линейной.
Длительные высокотемпературные измеренияинтенсивности МУР
нейтронов были проведены на сплавах Fe–Cr–Co, легированных вана-
дием дляувеличениястабильности
α
-твердого раствора. Были иссле-
дованы четыре сплава, отличающиесясодержанием хрома при оди-
наковом содержании кобальта — 14,2 ат.% и ванадия— 3 ат.%. Пер-
вый сплав содержал 16,4, второй — 18,6, третий — 20,4, четвертый —
22,0 ат.% хрома. Как показали контрольные исследованияструктуры,
выделений посторонних фаз
(
σ, µ, γ
)
даже после длительных выдер-
жек при температурах 500. . . 750
◦
С не наблюдалось.
Измеренияинтенсивности
(
I
)
МУР нейтронов проводили двумя
методами: при постоянном векторе рассеяния
q
и изменяющейся тем-
пературе (функция
I
q
(
T
)
) или при постоянной температуре и изме-
няющемся векторе рассеяния (функция
I
T
(
q
)
). В первом случае мы
стремились получить зависимость от температуры квадрата амплиту-
ды концентрационной длины волны с волновым вектором
q
, во вто-
ром — спектр концентрационных волн при заданной температуре.
Некоторые кривые
I
T
(
q
)
и
I
q
(
T
)
приведены на рис. 1,
а
,
б
. Совпа-
дение интенсивностей рассеяния при высокой температуре во время
нагрева и охлажденияпри получении кривых
I
q
(
T
)
свидетельствует
о быстром установлении равновесиявблизи
T
d
. Кривые
I
T
(
q
)
, при-
веденные на рис. 1,
а
, показывают, что протяженность их в обратном
пространстве почти не изменяется при понижении температуры. По-
следнее обстоятельство позволяет предполагать, что
I
q
(
T
)
приблизи-
тельно равна интегральной интенсивности МУР, пропорциональной
степени распада [8]. Указанные два вида экспериментальных кривых
были использованы дляопределенияточек
T
d
. На кривой
I
q
(
T
)
(см.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
19
