твердых растворов:
F
c
=
N
i
=1
N
j
=
i
+1
ω
ij
(
T, c
i
, c
j
)
c
i
c
j
+
RT
N
i
=1
c
i
ln(
c
i
)
,
где функции
ω
ij
вычислялись по формулам
ω
ij
=
c
i
∞
k
=0
a
k
T
k
+
c
j
∞
k
=0
b
k
T
k
(
c
i
+
c
j
)
и
c
i
,
c
j
— концентрации компонентов. Другие параметры, используе-
мые в этих формулах, взяты из таблиц работы [5], а теплота смешения
дляFe –V — из работы [6].
Магнитный вклад в свободную энергию вычисляли, моделируя
магнитную теплоемкость
C
m
в области температуры Кюри
Т
с
сплава
следующими уравнениями:
C
m
=
⎧⎪⎨
⎪⎪⎩
A
1
T
T
c
n
,
если
T < T
c
,
A
1
T
T
c
exp
−
T
−
T
c
mT
c
,
если
T > T
c
;
(1)
здесь
A
1
=
A
(
m
+ 1
/n
)
−
1
, где
A
представляет интегральное изме-
нение магнитной энтропии при изменении температуры от нулядо
бесконечности вблизи
T
c
:
A
=
∞
0
C
m
(
T
)
T
dT,
а параметры
n
и
m
описывают магнитное состояние дальнего и ближ-
него магнитных порядков.
Зависимость
Т
с
и
А
от состава сплава описывали соотношениями
A
=
A
Fe
N
i
=1
d
i
c
i
, T
c
=
T
c
Fe
+
N
i
=1
(
a
i
c
i
+
b
i
c
2
i
)
.
Параметры
n, m, a
i
, b
i
, d
i
подбирались по результатам сопоставле-
ниярасчетных и экспериментальных данных, их физический смысл
обсуждаетсядалее,
c
i
— концентрации компонентов в атомных долях.
Выражения, описывающие магнитный вклад в свободную энергию
F
=
E
−
T S
, получали аналитическим интегрированием формул
C
m
=
T
dS
dT
, C
m
=
dE
dT
.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
21
