Рис. 2. Содержание хрома в фазах
α
1
и
α
2
при расслоении для следующих зна-
чений
n
и
m
:
· · · · · ·
—
n
= 2
,
7
и
m
= 0
,
05
; – – – —
n
= 3
,
0
и
m
= 0
,
04
;
—
n
= 2
,
7
и
m
= 0
,
03
; — точки Кюри (
T
c
)
; — точки распада (
T
d
)
Расчеты показали, что параметр
n
оказывает наиболее сильное вли-
яние на границу области расслоения, отвечающую фазе
α
1
, а параметр
m
— на границу, отвечающую фазе
α
2
. C увеличением
n
высота греб-
нявозрастает. Параметр
m
характеризует вклад ближнего магнитного
упорядочения в теплоемкость
C
m
. Известно, что ближний магнитный
порядок быстро убывает с удалением от точки Кюри и, следовательно,
мало влияет на форму гребня на фазовой диаграмме.
Вид диаграммы фазового равновесия, приведенной на рис. 2, по-
казывает, что магнитное взаимодействие заметно влияет на концен-
трации фаз, находящихся в равновесии при низкой температуре. При
этом, однако, не проявляется влияние параметров ближнего и дальне-
го магнитных порядков
n
и
m
на равновесные концентрации. Таким
образом, на форму области расслоенияпри высоких температурах вли-
яют температура Кюри, интегральная величина энтропии магнитного
превращенияи параметры ближнего и дальнего магнитных порядков.
Вычисленные в рамках предложенной термодинамической модели
значенияравновесных концентраций при низких температурах были
подтверждены рентгеновскими структурными исследованиями. Такая
проверка была осуществлена на монокристаллах пятого сплава, кото-
рый содержал 26% хрома, 14% кобальта, 3% ванадия. На рис. 3 пред-
ставлена картина рентгеновской дифракции в условиях существования
самостоятельных отражений фаз
α
1
и
α
2
. Как следует из теории рас-
сеяния рентгеновских лучей [8], самостоятельные отражения от фаз,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
23
