Рис. 3. Распределение интенсивности в от-
ражении (550) для пятого сплава после
ТМО при 640
◦
С с направлением магнит-
ного поля вдоль [001] и последующим сту-
пенчатым отпуском, заканчивающимся при
температуре 500
◦
С
имеющих различные параме-
тры решеток и высокую дис-
персность, проявляются при
достаточно больших индек-
сах отражений. В нашем слу-
чае это были отражения550
дляпятого сплава, приве-
денного в равновесие при
500
◦
С. Результаты, предста-
вленные на рис. 3, позволя-
ют вычислить параметры ре-
шеток и атомную долю фаз.
Компьютерные расчеты бы-
ли выполнены в предполо-
жении распределенияинтен-
сивности согласно форму-
ле Коши. Параметры (угло-
вое положение, ширина от-
раженияи пиковаяинтенсив-
ность) определялись методом
наименьших квадратов. Эти экспериментальные данные о параметрах
решеток показали, что ванадий сосредоточиваетсяпреимущественно
в фазе
α
1
. Экспериментально определеннаяобъемнаядоляэтой фазы
— 0,68 — также хорошо соответствует расчетной — 0,71. Таким обра-
зом, результаты нейтронографического и рентгеновского структурных
исследований подтверждают правильность предложенной термодина-
мической модели.
Выводы.
1. Гребень области расслоенияв сплавах Fe–Cr–15 %Co–
3%V расположен при более низких температурах, чем в сплавах Fe–
Cr–15%Co–3 %Mo.
2. Ванадий при расслоении сплавов Fe–Cr–Co–V распределяется
преимущественно в ферромагнитную фазу.
3. Уточненнаянами термодинамическаямодель сплавов Fe–Cr–Co–
V адекватно описывает форму гребняобласти расслоенияи распреде-
ление элементов между фазами при расслоении.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. N i s h i z a w a T., H a s e b e M., K o M. Thermodynamic analysis of solubility
and miscibility gap in ferromagnetic alpha iron alloys // Acta metallurgica. – 1979.
– V. 27, № 3. – P. 817–828.
2. В и н т а й к и н Б. Е., К у з ь м и н Р. Н. Особенности фазового равновесия
в высококоэрцитивных сплавах Fe–Cr–Co–Mo // ФММ. – 1987. – Т. 64, вып. 1.
– С. 101–106.
24
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2005. № 4
