Обнаружение седловой точки в электронном энергетическом спектре сплавов висмут-сурьма магнитооптическим методом - page 10

Таблица 3
Параметры модифицированного спектра Бараффа для сплава Bi88 Sb12Sn0, 005
Легкие бинар- Тяжелые Легкие бис- Тяжелые бис-
Параметры ные элек- бинарные секторные секторные
троны электроны электроны электроны
G 0 – 4,0·10−3 6,4·10−3 –
bc
1 3,14·10−3 1,6·10−2 9,9·10−3 –
lc
3 – 3,14·10−3 – 2,0·10−2 – 3,5·10−3 –
|L⊥|2 7,5·10−3 4,9·10−2 1,1·10−2 –
Q 1,01·10−3 1,0·10−3 1,0·10−3 –
m∗
c 2,15·10−3 4,0·10−3 2,58 ·10− 3 3,0 ·10−2
Eg 19,04 19,04 19,04 19,04
П р и м е ч а н и е: m∗
c — циклотронная масса на дне зоны проводимости в едини-
цах массы свободного электрона; G — параметр модифицированной модели Бараффа,
характеризующий спиновое расщепление уровней Ландау со значением j > 0; bc
1, lc
3,
|L⊥ |2, Q — параметры, характеризующие энергию уровней Ландау валентной зоны и
зоны проводимости со значением j = 0 .
формы экспериментальной линии показало, что для легких биссектор-
ных электронов справедливо и то, и другое.
В табл. 3 приведены параметры электронного энергетического
спектра модифицированной модели Бараффа, определяющие энергию
уровней Ландау в магнитном поле и полученные в настоящей работе в
результате оптимального подбора расчетной формы линии к экспери-
ментальной. Легко видеть, что спиновое расщепление уровней Ландау
для легких биссекторных G-электронов [1] отсутствует.
На рис. 13 приведена зависимость энергии нижнего уровня Ландау
зоны проводимости от индукции магнитного поля при различных зна-
чениях безразмерного волнового вектора ξ вдоль направления вектора
индукции внешнего магнитного поля [1], рассчитанная для параметров ,
приведенных в табл. 3:
ξ = ~k 3
µ Eg
2
m ∗
B ¶1/2 ,
Вестник МГТУ им. Н .Э. Баумана. Сер . "Естественные науки ". 2004. № 2 99