Обнаружение седловой точки в электронном энергетическом спектре сплавов висмут-сурьма магнитооптическим методом - page 14

реходом тяжелых биссекторных электронов.
Наконец, сравнение интенсивностей магнитооптических особенно -
стей при В = 14 . . . 15 Тл для магнитооптических спектров 3 и 4 пока -
зывает, что эта особенность более чем на 90% обусловлена внутризон-
ным разрешенным переходом.
Сделанные выводы подтверждаются рассчитанными магнитоопти -
ческими спектрами 8 и 9 на рис . 16. На кривой 9 особенно хорошо ви -
ден вклад (который представляется совершенно незначительным) за-
прещенного внутризонного перехода в наиболее интенсивную особен-
ность экспериментального магнитооптического спектра.
Метод анализа магнитооптических особенностей , основанный на
моделировании экспериментальной линии, позволяет определить
область в ~k-пространстве, в которой происходят те или иные переходы ,
так как выбор пределов интегрирования по волновому вектору выраже-
ния для высокочастотной комплексной удельной электропроводности
ˆσ существенно влияет на конечный вид зависимости коэффициента
пропускания полосковой линии от индукции магнитного поля. Од -
ной из трудностей в моделировании экспериментальной зависимости
интенсивности магнитооптического спектра от индукции магнитного
поля является более пологий вид расчетной кривой по сравнению с
экспериментальной при В = 13 . . . 14 Тл. Эту трудность удается обой-
ти путем изменения пределов интегрирования от ξ = 3 до ξ = 2, 5 (см.
рис. 16), что приводит к отсутствию интенсивных особенностей во
внутризонном разрешенном переходе и во внутризонном запрещенном
переходе при В = 13 . . . 14 Тл и, соответственно, к тому, что расчетная
и экспериментальная зависимости практически совпадают.
Интересны полученные зависимости энергии уровней Ландау со
значением j = 0 от индукции магнитного поля (см. рис. 13). Мини-
мальная энергия зоны проводимости достигается при В = 24,5 Тл для
ξ = 0 и имеет значение Е = 1, 34 мэВ, затем при увеличении ξ до вели-
чины 1,7 мэВ достигается максимальное значение Е = 3,13 мэВ при
В = 21,4 Тл, а затем энергия зоны проводимости убывает при даль-
нейшем увеличении ξ. Аналогичная картина наблюдается для тяжелых
биссекторных электронов (рис. 17). Для ξ = 0 минимальная энергия
зоны проводимости достигается при В = 7,2 Тл и имеет величину
Е = 0,21 мэВ. Так же, как и для легких биссекторных электронов,
при ξ = 1,7 достигается ее максимальное значение Е = 2, 99 мэВ при
В = 6, 2 Тл, а затем она убывает при дальнейшем увеличении ξ . Более
того, такая же зависимость наблюдалась в случае , при котором вектор
индукции магнитного поля направлен вдоль бинарной оси (рис. 18).
Подобная зависимость энергии уровней Ландау со значением j = 0
от индукции магнитного поля при различных значениях безразмерного
Вестник МГТУ им. Н .Э. Баумана. Сер . "Естественные науки ". 2004. № 2 103