Рис
. 13.
Зависимость энергии нижнего уровня Ландау зоны проводи
-
мости от индукции магнитного поля для легких биссекторных элек
-
тронов при различных значениях приведенного волнового вектора
ξ
:
ξ
= 0 (
1
)
; 0,5 (
2
); 1 (
3
); 1,5 (
4
); 2 (
5
); 2,5 (
6
); 3 (
7
)
где
~
—
постоянная Больцмана
;
k
3
—
компонента волнового век
-
тора вдоль направления вектора индукции магнитного поля
;
m
∗
B
=
=
¡
~h
·
ˆ
m
∗
·
~h
¢
·
m
0
—
эффективная масса носителей заряда вдоль на
-
правления вектора магнитной индукции
;
~h
—
единичный вектор вдоль
направления вектора индукции магнитного поля
;
m
0
—
масса свобод
-
ного электрона
,
ˆ
m
∗
—
тензор эффективных масс для
L
-
электронов
висмута
,
ˆ
m
∗
=
m
11
0 0
0
m
22
m
23
0
m
23
m
33
(
ось
C
1
направлена вдоль бинарной оси
,
C
2
—
вдоль биссекторной
,
C
3
—
вдоль тригональной
).
Переходы
,
отвечающие минимальной энергии зоны проводимости
в точке
L
зоны Бриллюэна
,
соответствуют индукции
В
= 25
Тл
.
Та
-
ким образом
,
в данном случае для легких биссекторных электронов ре
-
ализуется
“
нормальная
”
магнитооптическая структура
[3],
так как осо
-
бенности
,
соответствующие оптическим переходам легких биссектор
-
ных электронов
,
располагаются в полях с индукцией до
В
= 20
Тл
.
Этот вывод подтверждается прямым расчетом действительной и мни
-
100
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2004.
№
2
