Таблица
1
Параметр
E
g
/m
∗
c
электронного энергетического спектра полупроводниковых
сплавов висмут
–
сурьма
E
g
/m
∗
c
,
эВ
/
m
0
Состав сплава
Легкие бинар
-
Тяжелые Легкие бис
-
Тяжелые бис
-
ные элек
-
бинарные секторные секторные
троны электроны электроны электроны
Bi
88
Sb
12
Sn
0
,
005
5,36
0,64
5,77
2,93
Bi
87
Sb
13
Sn
0
,
02
–
–
5,43
2,64
Bi
86
,
5
Sb
13
,
5
Sn
0
,
004
4,72
–
–
–
Bi
85
,
5
Sb
14
,
5
Sn
0
,
02
4,40
0,64
5,10
2,64
Bi
84
Sb
16
Sn
0
,
02
4,25
0,60
4,71
2,20
Bi
83
Sb
17
Sn
1
4,79
–
–
–
Bi
81
,
9
Sb
18
,
1
Sn
0
,
02
4,02
–
–
–
Bi
81
,
4
Sb
18
,
6
Sn
0
,
01
–
–
4,48
2,19
Bi
80
,
8
Sb
19
,
2
Sn
0
,
02
4,05
0,60
–
–
П р и м е ч а н и е
:
E
g
—
ширина запрещенной зоны в точке
L
зоны Бриллюэна
,
m
∗
c
—
циклотронная масса на дне зоны проводимости в единицах массы свободного
электрона
,
m
0
—
масса свободного электрона
.
оптических спектров к экспериментальным достаточно высокая
.
Сле
-
дует отметить
,
что совпадение положений в магнитном поле расчет
-
ных и экспериментальных максимумов магнитооптических осцилля
-
ций для сплавов висмут
–
сурьма более точное по сравнению со случаем
висмута
[1].
При этом экспериментальные данные тем точнее описыва
-
ются моделированием формы линии
,
чем более интенсивные магнито
-
оптические осцилляции наблюдаются
.
Объясняется это тем
,
что в соот
-
ветствии с представлениями о перестройке зонной структуры сплавов
висмут
–
сурьма при увеличении концентрации сурьмы увеличивается
ширина запрещенной зоны
(
рис
. 8)
в исследуемом диапазоне сплавов
висмут
–
сурьма
.
Тем самым
,
следует ожидать
,
что электронный энер
-
гетический спектр при увеличении ширины запрещенной зоны будет
в большей степени соответствовать двухзонной модели
.
Именно этим
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2004.
№
2
95
