Далее представлен анализ экспериментов
,
посвященных исследова
-
нию динамического
(
обратимого
)
влияния постоянного электрического
тока высокой плотности на параметры ФМР
.
На основе статистической
модели магнитоневзаимодействующих блоков получены расчетные за
-
висимости характеристик ФМР от значений угловой дисперсии поля
магнитной анизотропии
α
0
,
объясняющие
,
по мнению авторов
,
резуль
-
таты эксперимента
.
В экспериментальной части настоящей работы изучалось влияние
внешнего постоянного электрического тока с плотностью
j
≈
(
0
,
2
. . .
2
)
×
×
10
9
А
/
м
2
,
пропускаемого вдоль и ортогонально оси легкого намагни
-
чивания
(
ОЛН
)
образца
,
на параметры ФМР в пленках и фольгах пер
-
маллоя
.
Следует отметить
,
что методы исследования параметров ФМР
и используемые образцы ни в коей мере не являются специфическими
и подробно описаны в ряде работ
,
например
,
в работах
[4–8].
Рассматривались линии резонансного поглощения при ФМР
(
ν
≈
2
,
4
·
10
9
Гц
)
в пермаллоевой пленке
(
состав
86 %Ni14 %Fe
тол
-
щиной
1
мкм на стеклянной подложке
)
с большим значением поля
наведенной магнитной анизотропии
(
H
k
≈
1600
А
/
м
),
причем электри
-
ческий ток пропускался ортогонально ОЛН
.
Пленки со столь высоким
значением
H
k
получают при наклонном напылении конденсата на под
-
ложки
[7].
При плотности тока
j
≥
2
·
10
8
А
/
м
2
наблюдалось изменение
напряженности резонансного поля
H
r
,
которая с увеличением силы
тока убывала или возрастала не более чем на
15 %
в зависимости от
угла
θ
между ориентацией вектора поля подмагничивания
~
H
0
и ОЛН
.
При этом амплитуда линий ФМР плавно уменьшалась
(
максимально
в
1,5–2
раза
),
а эффективное поле анизотропии
H
ef
k
,
измеренное мето
-
дом ФМР
,
снижалось
(
на
10–20 %).
Существенно
,
что при
θ
≈
20
. . .
25
◦
изменение резонансного поля под действием тока отсутствовало
.
Аналогичные измерения параметров ФМР проводились в плен
-
ках пермаллоя с малым полем наведенной магнитной анизотропии
(
H
k
≈
160
А
/
м
) [6],
причем электрический ток пропускался вдоль ОЛН
при различной ориентации поля подмагничивания
~
H
0
относительно
ОЛН
.
При
θ
=
0
◦
наличие электрического тока с плотностью
j
=
= (
0
,
2
. . .
2
)
·
10
9
А
/
м
2
приводило к сдвигу по полю линии ФМР так
,
что
с возрастанием плотности тока
j
значение напряженности резонансно
-
го поля
H
r
снижалось
.
При ортогональной ориентации ОЛН
(
θ
=
90
◦
)
с
увеличением
j
напряженность поля
H
r
возрастала
.
При
j
=
2
·
10
9
А
/
м
2
измеренное методом ФМР максимальное значение напряженности по
-
ля эффективной магнитной анизотропии составляло
H
ef
k
≈
640
А
/
м
,
т
.
е
.
H
ef
k
/
H
0
≈
4.
Существенно
,
что при
θ
≈
30
◦
пропускание тока в плен
-
ке с плотностью
j
= (
0
,
2
. . .
2
)
·
10
9
А
/
м
2
не влияло на напряженность
резонансного поля
H
r
.
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2 113
