высокочастотной магнитной восприимчивости
χ
00
уменьшается в
2,5
раза при максимальном значении
α
0
.
Наименьшее влияние на ампли
-
тудное значение
χ
00
угловая дисперсия ОЛН
α
0
оказывает при
θ
=
0
◦
и
θ
=
90
◦
,
при этом
χ
00
уменьшается в
1,5
раза
.
Отметим
,
что влияние
угловой дисперсии на
χ
00
при
θ
=
40
◦
максимально для
α
0
=
0
. . .
20
◦
.
При
α
0
>
20
◦
влияние угловой дисперсии является максимальным для
θ
=
0
◦
и
θ
=
90
◦
и минимальным для
θ
=
40
◦
.
Существенно
,
что независимо от величины угловой дисперсии ОЛН
α
0
с возрастанием частоты ФМР значение интегральной магнитной
восприимчивости
χ
00
(
ω
)
уменьшается
,
а значение резонансного по
-
ля
H
r
увеличивается
.
При этом влияние величины
α
0
на амплитудное
значение
χ
00
(
ω
)
при высоких частотах
(
ω
=
10
·
10
10
с
−
1
)
значительно
меньше
,
чем при частоте ФМР
ω
=
2
·
10
10
с
−
1
.
Так
,
при
θ
=
40
◦
на
частоте
ω
=
2
·
10
10
с
−
1
имеем
∆
χ
00
=
67
,
76,
∆
χ
00
отн
=
53
,
1 %,
а на ча
-
стоте
ω
=
10
·
10
10
с
−
1
—
∆
χ
00
=
3
,
7,
∆
χ
00
отн
=
12
,
21 %.
При
θ
=
0
◦
и
θ
=
90
◦
на частоте
ω
=
2
·
10
10
с
−
1
имеем
∆
χ
00
=
53
,
2,
∆
χ
00
отн
=
34
,
9 %,
а на частоте
ω
=
10
·
10
10
с
−
1
—
∆
χ
00
=
1
,
92,
∆
χ
00
отн
=
6
,
3 %.
Здесь
∆
χ
00
(
α
0
) =
χ
00
(
5
◦
)
−
χ
00
(
30
◦
)
,
∆
χ
00
отн
=
∆
χ
00
(
α
0
)
/
χ
00
(
5
◦
)
.
Таким образом
,
при
θ
=
0
◦
и
θ
=
90
◦
влияние угловой дисперсии ОЛН
α
0
на значение
χ
00
(
ω
)
с возрастанием частоты ФМР резко уменьшается по сравне
-
нию с другими углами поворота тонкой магнитной пленки
,
и является
максимальным для
θ
=
40
. . .
50
◦
.
На рис
. 1
представлены зависимости
δ
H
отн
r
(
α
0
) =
H
r
(
α
0
)
−
H
r
(
0
)
H
r
(
0
)
величины относительных изменений резонансного поля от угловой
дисперсии для различных
θ
(
штриховые кривые
)
на частоте
ω
=
2
×
×
10
10
c
−
1
.
Видно
,
что при
θ
=
40
. . .
50
◦
влияние угловой дисперсии на
величину
H
r
максимально
.
Расчетом установлено
,
что при
θ
≈
10
. . .
20
◦
в рассматриваемом диапазоне частот ФМР
(2
·
10
10
≤
ω
≤
10
·
10
10
c
−
1
)
влияние угловой дисперсии
α
0
на величину
H
r
практически отсутству
-
ет по сравнению с ее влиянием при других значениях
θ
.
Существенно
,
что в слабодисперсных пленках
(
α
0
<
10
◦
)
указанные зависимости
практически не наблюдаются при любых
θ
(
см
.
рис
. 1).
На рис
. 2
показаны расчетные зависимости
∆
H
отн
r
(
α
0
) =
=
∆
H
r
(
α
0
)
−
∆
H
r
(
0
)
∆
H
r
(
0
)
относительной ширины линии резонансного по
-
глощения при ФМР от угловой дисперсии ОЛН для различных поло
-
жений пленки относительно внешнего магнитного поля
~
H
0
(
сплошные
кривые
).
Видно
,
что на частоте
ω
=
2
·
10
10
с
−
1
максимальное влияние
на ширину линии угловая дисперсия оказывает при
θ
=
40
. . .
50
◦
и
минимальное
—
при
θ
=
0
◦
и
θ
=
90
◦
.
Установлено
,
что с возрастани
-
ем частоты ФМР влияние угловой дисперсии ОЛН на ширину линии
резонансного поглощения исчезает
.
116 ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2
