Рис
. 1.
Расчетные зависимости резонансной восприимчивости
χ
00
(
сплошные
кривые
)
и относительного сдвига
δ
H
отн
r
резонансного поля
(
штриховые кри
-
вые
)
от угловой дисперсии ОЛН
α
0
при различных углах поворота пермаллоевой
пленки в ее плоскости
θ
(
H
k
=
1600
А
/
м
)
на частоте ФМР
ω
=
2
·
10
10
с
−
1
:
θ
=
0
◦
(
1
), 20
◦
(
2
), 30
◦
(
3
), 40
◦
(
4
), 50
◦
(
5
), 60
◦
(
6
), 80
◦
(
7
), 90
◦
(
8
)
(
считаем
,
что амплитудная дисперсия поля анизотропии отсутствует
).
Интегрирование проводилось в пределах от
−
2
,
6
α
0
до
2
,
6
α
0
,
что обес
-
печивало точность расчета не менее
1 %.
На основе соотношений
(1)–(4)
проведены численные расчеты для
значений угловой дисперсии
α
0
,
изменяющихся в достаточно ши
-
роких пределах
(0
◦
≤
α
0
≤
35
◦
)
при частоте
ω
= (
2
. . .
10
)
·
10
10
c
−
1
и значениях параметров
,
соответствующих пермаллоевым пленкам
:
4
π
M
=
8
·
10
5
А
/
м
,
λ
=
10
8
c
−
1
,
H
k
=
1600
А
/
м
.
Следует отметить
,
что
равновесное направление намагниченности
,
определяемое в соотно
-
шении
(2)
углом
ϕ
p
,
при
h
=
H
0
/
H
k
≥
2
имеет значения не более
10
◦
.
С
возрастанием резонансной частоты
(
ω
>
2
·
10
10
c
−
1
)
для пленок с оди
-
наковым полем анизотропии при
h
>
2
значение
ϕ
p
приблизительно
составляет
1
−
2
◦
,
поэтому
sin
ϕ
p
≈
ϕ
p
.
Как и следовало ожидать
,
расчетом подтверждено
,
что интеграль
-
ная резонансная магнитная восприимчивость
χ
00
пленки уменьшается
с возрастанием угловой дисперсии ОЛН при всех
θ
(
рис
. 1,
сплош
-
ные кривые
).
Это физически обусловлено уменьшением числа бло
-
ков
,
участвующих в резонансе при данном значении напряженности
подмагничивающего поля
~
H
0
.
Поэтому наибольшее влияние на ам
-
плитудное значение
χ
00
угловая дисперсия ОЛН
α
0
оказывает при
θ
=
40
. . .
50
◦
,
что связано с наибольшим числом блоков
,
участвующих в
ФМР
.
Согласно расчету
,
при
θ
=
40
◦
на частоте
ω
=
2
·
10
10
c
−
1
значение
ISSN 0236-3933.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Естественные науки
". 2003.
№
2 115
