13 / 20
Рис. 9. Интерферограммы спектров генерации лазера на рубине (
а
) и выну-
жденного глобулярного рассеяния света в искусственном опале с диаметром
глобул 250 нм (
б
)
Рис. 10. Спектры ВКР в ниобате ли-
тия на продольных (
а
) и поперечных
(
б
) поляритонах при двух геометри-
ях рассеяния ((p) соответствует возбу-
ждению поляритонных волн, A
1
TO —
рассеянию на поперечных полярных
фононах)
Рис. 11. Диаграмма процесса про-
никания света сквозь стенку из
области
а
в область
b
в магнитном
поле
интенсивность ВКР оказывается
сравнимой с интенсивностью на-
качки. В случае “продольного”
ВКР частотный сдвиг соответству-
ет проявлению продольного 4А
1
LO-
фонона, а в случае “поперечного”
ВКР наблюдается два спутника, один
из которых соответствует 4А
1
ТO-
фонону (рассеяние назад), а дру-
гой — поперечному поляритону (p)
(рассеяние вперед).
Диаграмма процесса фотон-аксионной конверсии в магнитном по-
ле из области
а
в область
b
приведена на рис. 11. Штриховая линия
соответствует аксионам, волнистая — магнитному полю. Такой про-
цесс (эффект Примакова) классифицируется как процесс проникания
света сквозь стенку. Принципиальные схемы для реализации процес-
са фотон-аксионной конверсии в вакууме в сильном магнитном поле,
законы сохранения для которого соответствуют уравнениям (8), пред-
ставлены на рис. 12. Экспериментальные попытки наблюдения тако-
го эффекта в вакууме в последнее время проводились несколькими
научными коллективами [18–27]. Правила отбора разрешают прямой
48
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 1