7 / 10
= 5
,
67
∙
10
−
8
Bт/(м
2
∙
K
4
) — постоянная Стефана – Больцмана;
W
C
=
= 1368
Bт/м
2
— интенсивность падающего на Землю солнечного из-
лучения;
T
C
= 5778
K — эффективная яркостная температура Солнца;
γ
— угол падения солнечных лучей на поверхность Земли, который
зависит от времени года и суток.
В первом приближении примем, что температура поверхности Зем-
ли
T
З
равна температуре насыщенного водяного пара
Td
. Для периодов
времени, соответствующих двум экспериментальным сериям, по фор-
муле (2) вычислялась плотность производства энтропии
σ
S
, которая
далее подвергалась низкочастотной фильтрации для сигналов с пери-
одами более 480 ч (20 сут.). Расчет коэффициентов корреляции меры
Кульбака
ˆ
H
2
и отфильтрованных значений производства энтропии
˜
σ
S
позволил получить корреляционные функции
R
ˆ
H
2
,
˜
σ
S
для первой
и второй серий экспериментов:
R
ˆ
H
2
,
˜
σ
S
=
−
0
,
903
(для первой)
и
R
ˆ
H
2
,
˜
σ
S
=
−
0
,
956
(для второй). Эти значения немного мень-
ше значений, полученных для корреляционных функций
R
ˆ
H
2
,
˜
T d
(см. табл. 1). Вид вычисленных корреляционных функций
R
ˆ
H
2
,
˜
σ
S
практически совпадает с видом корреляционных функций, показан-
ным на рис. 1, с небольшим сдвигом примерно на 200. . . 300 ч в сто-
рону положительных значений времени.
Зависимости, приведенные на рис. 3, иллюстрируют корреляцион-
ные функции средних значений мер Кульбака
ˆ
H
1
,
2
для двух установок
в двух сериях экспериментов с вариациями температуры точки росы
˜
T d
(кривая
1
) и плотностью производства энтропии
˜
σ
S
(кривая
2
). При
обработке экспериментальных данных использовался цифровой поло-
совой фильтр, пропускающий сигналы с периодом более 48 ч (2 сут.)
и менее 1200 ч (50 сут.).
Рис. 3. Зависимость коэффициента корреляции средних значений мер Кульбака
ˆ
H
1
,
2
с вариациями температуры точки росы
˜
T d
(
1
) и плотностью производства
энтропии
˜
σ
S
(
2
) от времени
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 4
63