7 / 19
отношению к протонной радиоактивности, могут испускать и мгно-
венные, и запаздывающие протоны.
Как правило, зависимость средней удельной энергии связи
ε
св
от
числа
A
приводят для нуклидов, расположенных на кривой электро-
ядерного равновесия, построенной по (1). Энергетическая поверх-
ность — зависимость величины
ε
св
от чисел
A
и
Z
без учета четности
или нечетности чисел
N
и
Z
представлена в работе [9]. Максимум
средней удельной энергии связи
ε
св
расположен над кривой, построен-
ной по (1). Подобно выглядит и зависимость
ε
св
(
Z, N
)
. Сечение такой
поверхности плоскостью
Z
=
const или
N
=
const имеет вид пара-
болы. Качественно зависимость
T
1
/
2
(
Z, N
)
должна выглядеть подоб-
но энергетической поверхности (рис. 3 для изотопов фтора, рис. 4,
а
).
Наиболее долгоживущие (в том числе стабильные) нуклиды располо-
жены над кривой, построенной по (1). По мере отдаления от кривой
в любую сторону период
T
1
/
2
монотонно уменьшается, если не учи-
тывать эффекты спаривания и заполненности ядерных оболочек. Учет
указанных эффектов приводит к наличию многочисленных локаль-
ных максимумов в зависимости периода
T
1
/
2
от чисел
N
,
Z
или
A
[10, 11]. Вблизи оптимального отношения
N/Z
заметно проявляют-
ся эффекты спаривания. По мере отдаления от кривой, построенной
по (1), они все менее заметны, и, наконец, для ядер, расположенных
в границах нуклонной стабильности далеко от кривой электроядер-
ного равновесия, эффект спаривания вообще не проявляется. Эффект
заполненности ядерных оболочек проявляется на гораздо большем от-
далении от оптимального отношения
N/Z
, но по мере отдаления от
кривой, построенной по (1), также все менее заметен [11].
Зависимость
ε
св
(
A, Z
)
, приведенная в работе [9], характеризует
лишь фрагмент зависимости, частный случай. Она соответствуют по-
лосе ядер, расположенной внутри границ нуклонной стабильности,
причем на некотором отдалении от этих границ, либо легким ядрам
(
Z <
13
, см. рис. 3, рис. 4,
а
). Разумно ожидать, что по мере дальней-
шего отдаления от кривой электроядерного равновесия к протонной
границе стабильности и за нее период
T
1
/
2
будет снижаться вплоть
до значения
τ
S
с небольшой стабилизацией электромагнитным взаи-
модействием. Вблизи нейтронной границы заметной стабилизации не
должно наблюдаться вследствие нулевого электрического заряда ней-
трона.
В настоящее время полагают, что протонная граница стабильности
определена от водорода до протонно-избыточных изотопов висмута,
исследования в области протонно-избыточных ядер распространены за
границу протонной стабильности [4], а наличие кулоновского барьера
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
75