3 / 19
Рис. 1. Области существующих (
а
) и известных (
б
) ядер:
1
— нейтронная граница стабильности;
2
— протонная граница;
3
— кривая
электроядерного равновесия
может привести к увеличению времени
τ
и несколько сдвинуть грани-
цу существования атомных ядер. Границы нуклонной стабильности,
соответствующие нулевой энергии связи последнего протона (протон-
ная граница
ε
p
= 0
) или нейтрона (нейтронная граница
ε
n
= 0
) в ядре,
нечеткие: в пределах границ нуклонной стабильности (в области су-
ществующих ядер) в координатах
Z
−
N
могут располагаться ядра,
для которых
ε
p
≤
0
или
ε
n
≤
0
.
Экспериментальные данные по определению границ нуклонной
стабильности (на основе анализа современных версий файлов оценен-
ных ядерных данных [1]) представлены на рис. 1,
б
. Черными круж-
ками обозначены наиболее тяжелые изотопы элементов, испускаю-
щие протоны даже из основного энергетического состояния. Эти ядра
и определяют границу протонной стабильности. Белые кружки со-
ответствуют ядрам, испытывающим не только протонную радиоак-
тивность, но и другие виды распада. Черными треугольниками обо-
значены наиболее легкие изотопы элементов, испускающие нейтро-
ны из основного энергетического состояния, определяющие границу
нейтронной стабильности. Белые треугольники соответствуют наибо-
лее тяжелым изотопам элементов в границах нуклонной стабильно-
сти, полученные экспериментально. Граница нейтронной стабильно-
сти расположена где-то выше этих нуклидов (соответствует большему
числу
N
) и экспериментально установлена только для легких ядер
(
Z
= 1
. . .
8
,
10
,
12
,
16
).
В то же время для некоторых легких ядер (
1
H,
2
He,
3
Li,
4
Be,
5
B,
6
C,
7
N,
8
O,
9
F,
10
Ne,
11
Na,
12
Mg) с хорошей точностью определены не
только нейтронная граница стабильности, но и физические свойства
их изотопов, находящихся за этой границей. Ядерно-физические свой-
ства изотопов гелия приведены в табл. 1. Заметна сильная корреляция
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2015. № 5
71