2 / 12
Расчет радиационных параметров электронного перехода…
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2017. № 1
113
1
1
A X
молекулы
39
K
7
Li. Теоретическое изучение электронной структуры
этой молекулы были выполнены в работах [12, 13]. Система полос
1
1
A X
молекулы KLi расположена в ближней инфракрасной области спектра. Экспери-
ментальные исследования спектра
1
1
A X
молекулы KLi проведены с ис-
пользованием лазерных методик и спектральной техники высокого разрешения
[14, 15]. В результате этих исследований были получены колебательные и враща-
тельные молекулярные постоянные для основного и возбужденного электронных
состояний, необходимые для построения полуэмпирических потенциальных
кривых.
Построение потенциальных кривых.
Для построения потенциальных кри-
вых основного и возбужденного состояний использована гибридная модель,
состоящая из нескольких потенциальных функций, хорошо описывающих раз-
личные участки потенциальной кривой. Нижний участок потенциала аппрок-
симирован функцией возмущенного осциллятора Морзе (ВМ)
2
4
( )
,
n
e
n
n
U R V y
b y
(1)
где
1 exp[ (
)];
e
y
R R
,
e
R R
—
межъядерное расстояние и равновесное
межъядерное расстояние;
, ,
e
n
V b
— параметры потенциальной функции ВМ.
В средней части потенциальной кривой, которая представляет собой экспери-
ментально исследованный диапазон колебательных квантовых чисел, использован
потенциал Ридберга — Клейна — Риса (РКР). Потенциальная кривая РКР не имеет
аналитического вида, она строится в виде набора классических поворотных точек
max
R
и
min
R
для экспериментально изученных колебательных уровней энергии.
При больших расстояниях между ядрами атомов применена функция
обм
( )
( ),
n
e
n
C
U R D
U R
R
(2)
где
e
D
— экспериментальная энергия диссоциации;
n
C
— параметры функции
(2),
n
= 6, 8, 10, …;
обм
( )
U r
— потенциал обменного взаимодействия атомов в
молекуле, обусловленный перекрыванием их электронных оболочек. Для обла-
сти потенциальной кривой, прилегающей к диссоциационному пределу молеку-
лы, потенциал обменного взаимодействия определяют функцией [16]
обм
( )
exp(
),
U R BR
R
(3)
где
B
,
,
— параметры потенциала (3).
Различные участки потенциальных кривых для основного и возбужденного
состояний (ВМ, РКР и (2)) гладко сшивались в единую кривую. Интерполяция по-
тенциальных кривых РКР между поворотными точками проводилась кубическими
сплайнами. Потенциальные кривые для основного и возбужденного электронных
состояний электронного перехода
1
1
A X
молекулы KLi, построенные по
рассчитанным в настоящей работе значениям параметров, приведены на рис. 1.