Рис. 4. Зависимость квадрата радиуса кратера в образце (С
2
F
4
)
n
от плотности
энергии излучения для длин волны зондирующего излучения 266 (
,
), 400
(
◦
,
•
) и 800 (
♦
,
) нм:
,
•
,
, сплошные линии — при атмосферном давлении;
,
◦
,
♦
, штриховые линии
— в условиях вакуума
Рис. 5. Скорость (мкм/импульс) лазерной абляции (С
2
F
4
)
n
в атмосфере (
,
•
) и
вакууме (
,
◦
) при воздействии фемтосекундных лазерных импульсов лазерного
изучения с длиной волны 266 нм (
а
) и 400 нм (
б
)
проявляющихся как в изменении оптико-теплофизических свойств
повторно облучаемой поверхности вследствие нагрева, фазовых и
фотохимических превращений, так и в возникновении при высоко-
частотном воздействии в приповерхностной зоне мишени областей,
изменяющих параметры лазерного импульса). Разработанные методи-
ки оптических исследований процессов взаимодействия ультракорот-
ких лазерных импульсов с веществом позволили проанализировать
динамику ряда оптико-теплофизических и газодинамических пара-
метров процессов, сопровождающих это взаимодействие. На рис. 4
приведены результаты определения массового расхода с поверхности
(C
2
F
4
)
n
-мишени и спектрально энергетических порогов лазерной
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 2
113
