абляции, на рис. 5 представлена зависимостьскорости лазерной абля-
ции от длины волны воздействующего лазерного излучения для по-
лимерной плоской (C
2
F
4
)
n
-мишени. На рис. 6 проиллюстрирована
динамика формы кратера в среднем сечении при многократном воз-
действии ультракоротких лазерных импульсов на (C
2
F
4
)
n
-мишень, на
рис. 7 показано типичное распределение плотности электронов в зоне
ППО.
Экспериментальные результаты и их обсуждение.
Значения по-
рога лазерной абляции для (CH
2
O)
n
-мишеней (табл. 1) определены
Рис. 6. Динамика кратера в (С
2
F
4
)
n
-пленке при многоимпульсном воздействии
излучения (цифры у кривых соответствуют порядковому номеру лазерного им-
пульса)
Рис. 7. Распределение концентрации электронов (
lg(
n
e
[
см
−
3
])
) в газоплазмен-
ном потоке у поверхности (СH
2
O)
n
-мишени через 75 нс после воздействия
импульса лазерного излучения (длина волны 800 нм) c плотностью энергии
E
≈
32
,
2
Дж/см
2
в атмосферных условиях
114
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2010. № 2
