Рис. 5. Зависимость максимального инкремента от
k
?
ρ
T
i
(
1, 2, 3
— см. рис. 3)
Из анализа результатов расчетов следует, что в условиях FRC-
экспериментов развитие ITG-неустойчивости, видимо, ограничено ко-
нечной длиной установки.
Оценим корректность использования электростатического при-
ближения. Пренебрегая электромагнитными эффектами (вихревой
составляющей поля волны) для частиц сорта
α
, предполагаем, что
v
T
α
A ϕ
, где
v
T
α
=
p
k
B
T
α
/m
α
;
A
— вектор-потенциал. Из закона
Ампера можно оценить величину
k
2
A μ
0
P
α
=
i,e
q
α
R
vf
1
α
d
3
v μ
0
en
e
v
T
e
.
Следовательно
v
T
α
A
μ
0
e
2
n
e
v
T
e
v
T
α
k
2
?
k
B
T
e
ϕ
. Тогда условие применимости
электростатического приближения (
v
Tα
A ϕ
)
выполняется при
β
e
=
2
μ
0
n
e
k
B
T
e
B
2
2(
k
?
ρ
T
e
)
2
v
T
e
v
T
α
.
(8)
В FRC на сепаратрисе
β
e
0
,
2
. В случае ITG для электронов
обычно выполняется адиабатическое приближение, т.е.
f
1
e
≈
eϕ
k
B
T
e
f
0
e
.
Поэтому для электронов выполнениe условия (8) необязательно. В
случае ITG-неустойчивости условие (8) для ионов не выполняется, но
выполняется как для ионов, так и для электронов при
k
?
ρ
T
e
>
1
, т.е.
в области, характерной для ETG-неустойчивости. Таким образом, в
диапазоне выполнения условия (1) электростатическое приближение
можно считать оправданным для FRC.
Предварительные расчеты показали, что ETG-решения, полу-
ченные в приближении адиабатического отклика ионов
n
i
/n
i
=
28
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2009. № 1
