сравнению с соседними ядрами диаграммы
Z
−
N
связано также с по-
зитронной активностью этого нуклида (в связи с перегруженностью
протонами).
Возможны случаи, когда дважды магическое ядро не является
островом стабильности. Так дважды магические ядра
132
50
Sn
82
прак-
тически не являются центром острова стабильности, несмотря на то,
что перегруженность нейтронами является меньшим дестабилизиру-
ющим фактором для изотопов магических ядер, чем перегруженность
протонами. В этом случае
Т
1
/
2
уменьшается при увеличении числа
нейтронов, причем в зависимости
Т
1
/
2
от
N
для изотопов олова при
N
= 82
присутствует еле заметный локальный максимум (см. рис. 2),
а в зависимостях
Т
1
/
2
от
Z
для изотонов, от
Z
и
N
для изобаров ядер
132
50
Sn
82
при
Z
= 50
отсутствует даже локальный максимум.
На диаграмме
Z
−
N
также можно выделить треугольники (на рис. 1
не выделены), в вершине при прямом угле которых расположены не
дважды магические, а единожды магические ядра (по
N
или
Z
), напри-
мер, треугольник с вершинами
208
82
Pb
126
(дважды магический),
216
90
Th
126
(магический по
N
),
232
90
Th
142
(не магический). Большинство ядер это-
го треугольника перегружены протонами, причем магический нуклид
216
Th в наибольшей степени отдален от кривой
1
. Закономерности,
характерные для “треугольника стабильности” олова, “треугольника
стабильности”, содержащего дважды магическое ядро
196
82
Pb
114
в вер-
шине при прямом угле, и для этого треугольника, одинаковы: по дан-
ным [19, 20], по мере приближения к кривой
1
период полураспада
ядер увеличивается не только для четно-четных ядер, но и для ядер с
нечетным
N
или
Z
.
Таким образом, больший период полураспада у ядер, предшеству-
ющих магическим или дважды магическим, чем у соответствующих
им магическим или дважды магическим ядрам, — не парадокс, а край-
не слабое действие стабилизирующих факторов, обычно считающихся
основными и наиболее значащими для ядер, расположенных на кри-
вой
1
электроядерного равновесия. Главным стабилизирующим фак-
тором на фоне приблизительно одинаковой заполненности ядерных
оболочек может оказаться уменьшение массового числа с увеличива-
ющейся
β
-активностью для ядер, перегруженных протонами, — стрем-
лением заменить протон ядра нейтроном (за счет позитронного распа-
да). Причем переход к
β
+
-активности часто происходит скачком при
переходе от магических по
N
ядер к ядрам-изотопам, предшеству-
ющим магическим. Для таких ядер даже небольшое приближение к
кривой
1
дает больший вклад в стабилизацию распадов атомных ядер
(увеличение периода полураспада), чем заполненность ядерных обо-
лочек. Такой вывод легко сделать на основе анализа “треугольников
стабильности”.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 4
23
