пока неизвестных нуклоностабильных нейтронных ядер. Эксперимен-
тальное получение в лабораториях Института общей и ядерной физики
НИЦ “Курчатовский институт” легких ядер, сильно перегруженных
нейтронами, в том числе нуклоностабильных, т.е. не испускающих
нуклоны (в данном случае нейтроны) из основного энергетического
состояния (
8
Не,
11
Li), позволяет надеяться на возможность существо-
вания относительно долгоживущих, гораздо более тяжелых, если не
нейтронных, то сильно перегруженных нейтронами ядер. Этому спо-
собствует также широкая полоса возможного существования нуклоно-
стабильных ядер, значительно превышающая ширину (в координатах
Z
−
N
)
β
-стабильных нуклидов. Причем если протонная граница поло-
сы нуклоностабильных ядер (соответствующая нулевой энергии связи
одного из протонов в ядре) представляет собой гладкую зависимость в
координатах
Z
−
N
, то нейтронная граница (соответствующая нулевой
энергии связи одного из нейтронов в ядре), как известно, не являет-
ся гладкой функцией: в области магических по
N
ядер нейтронная
граница в наибольшей степени отдалена от кривой, характеризующей
равновесие электроядерных сил [12].
Как отмечено в [12], нейтронные ядра могут образовываться при
столкновении тяжелых ядер с энергией несколько десятков МэВ на ну-
клон. В этом случае в результате мощного кулоновского удара в столк-
нувшихся ядрах должен возбудиться гигантский дипольный резонанс,
сдвигающий протоны относительно нейтронов, который в принципе
может привести к обособлению нейтронов в нейтронное ядро. Не ис-
ключено существование нейтронных ядер в сверхплотном состоянии
ядерной материи [21].
Даже если такие ядра и удастся получить, среднее время их жизни
может оказаться недостаточным для использования этих ядер в экспе-
риментах по синтезу сверхтяжелых нуклидов. Таким образом, пока в
распоряжении исследователей есть только реакция горячего слияния.
Все полученные в ОИЯИ изотопы трансактиноидов с зарядом от 114
до 118 [3, 4] сильно перегружены протонами. Эти ядра лежат прибли-
зительно посередине между кривой равновесия электроядерных сил
(кривая
1
на рис. 1) и протонной границей стабильности (кривая
2
).
Известно, что средняя удельная энергия связи максимальна (8,8МэВ)
для ядер
58
Fe и
62
Ni. Поэтому следующим, более тяжелым, чем
48
Ca,
50
Ti и
56
Fe, компактным образованием — “участником” входного кана-
ла реакции горячего слияния, может быть, например, магическое по
Z
с четным
N
стабильное ядро никеля
62
28
Ni
34
. В этом случае сверхтя-
желое ядро образуется с меньшей энергией возбуждения и, следова-
тельно, испускает меньшее число нейтронов для снятия возбуждения.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 4
29
