нечетность числа нейтронов в последнем. (Приведенные здесь и далее
периоды полураспада соответствуют данным [19, 20].) С точки зрения
теории ядерных оболочек это необъяснимо. Если ядерные оболочки
в дважды магических ядрах предельно заполнены, то, возможно, это
не “предельная”, но заполненность. Действительно, обобщенная мо-
дель ядра оперирует понятием “почти заполненных оболочек”. Она
предсказывает, что для ядер с заполненными и почти заполненными
оболочками сферически-симметричный ядерный потенциал обладает
достаточно высокой стабильностью по отношению к внешним воздей-
ствиям [12]. Однако в таком случае периоды полураспада ядер
214
Ac
и
215
Ac должны быть приблизительно одинаковы.
Как следует из анализа баз данных [19, 20], для магических и око-
ломагических ядер, находящихся в некотором отдалении от графика
зависимости (1) в координатах
Z
−
N
, максимум
Т
1
/
2
(в зависимости
от
А
, N
или
Z
) является “размытым” и охватывает соседние нукли-
ды. Причем если ядра перегружены протонами (
215
89
Ac
126
,
216
90
Th
126
и
другие магические по
N
), то наиболее долгоживущим будет изотоп
с меньшим числом нейтронов или изотон с б´oльшим числом прото-
нов. Максимум смещен как раз в соответствующую сторону по
N
или
Z
(
214
89
Ac
125
,
215
90
Th
125
и другие, предшествующие магическим по
N
). Объяснение этого экспериментального факта состоит в том, что
для ядер с отношением
N/Z
, далеким от значения, определенного по
формуле (1), срабатывает обычно гораздо менее значимая причина ста-
билизации: уменьшение массового числа с одновременным переходом
одного из протонов ядра в нейтрон (позитронный распад). Из этой
закономерности можно сделать вывод, что и заполненность ядерных
оболочек, и четность числа протонов и нейтронов в ядре, не только
хорошо стабилизируют радиоактивные распады лишь в случае равно-
весия электроядерных сил в ядре [14], но и являются гораздо менее
значимыми стабилизирующими факторами, чем равновесие ядерных
и кулоновских сил.
Другая особенность, или другой парадокс, состоит в том, что ядра
232
90
Th
142
с числом протонов, удаленным от ближайшего магического
числа на 8, числом нейтронов — на 16, являются наиболее долгоживу-
щими (
Т
1
/
2
≈
14
,
6
млрд лет) изотопами тория (для
216
90
Th
126
, магиче-
ского по
N
,
Т
1
/
2
= 0
,
028
с). Это объясняется равновесием электроядер-
ных сил в ядре
232
90
Th
. Однако
232
90
Th
является наиболее долгоживущим
среди соседних нуклидов, расположенных вблизи зависимости (1) на
диаграмме
Z
−
N
. Аномально высокий период полураспада ядер
232
Th
можно объяснить не только равновесием электроядерных сил, но и су-
ществованием ядерной оболочки
N
= 142
, связанной с деформацией
ядра (предсказанной для
N
= 162
[12]).
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012. № 4
19
