и 2,
д
, где для сравнения приведена также плотность тепловой энергии
электронов
1
,
5
p
e
. Кроме того, на рис. 1,
г
и 2,
д
приведено рассчитан-
ное распределение радиального статического электрического поля
E
r
.
Пунктирная кривая
E
r
0
на рис. 2,
д
соответствует расчету для второго
примера без учета инжекции.
Обращает на себя внимание то, что в примере с транспортным ба-
рьером в области резких градиентов концентрации и температуры, со-
ответствующей значительному уменьшению коэффициента диффузии,
согласно полученным решениям, распределения радиального электри-
ческого поля, поперечной и продольной скоростей течения сильно не-
однородны. Это вполне соответствует теориям подавления дрейфовых
неустойчивостей неоднородными течениями и электрическим полем
[1–4, 13–16].
Отметим, что при рассмотрении конкретной плазменной конфи-
гурации с заданными системами нагрева и инжекции частиц расчет
коэффициентов турбулентной диффузии требует анализа всех воз-
можных неустойчивостей в данной системе. Приведенные примеры
можно рассматривать как начальное приближение, дающее связанные
вполне определенным образом распределения параметров плазмы и
магнитного поля. Полностью самосогласованное решение может быть
получено при дальнейших итерациях, включающих уравнения для не-
устойчивостей.
Заключение.
Анализируя возможные решения, полагали, что дви-
жение электронов существенно ограничивается движением более мас-
сивных ионов. То обстоятельство, что электроны не могут двигаться
независимо от ионов, должно приводить к раскачке неустойчивостей.
Поэтому представляется вполне логичным, что при
P
wi
= 0
в резуль-
тате расчетов получается
P
we
>
0
, т.е. электроны генерируют электро-
магнитные поля. На наш взгляд, величина
P
we
должна включать не
только плотность энергии неустойчивости, вызывающей перенос, но
и плотность энергии всех волновых движений (включая так называе-
мые шумы). Отметим, что для адекватного определения величин
P
wi
и
P
we
необходимо располагать информацией о всех волновых процессах
в рассматриваемой конфигурации. Присутствие этих величин в обсу-
ждаемой системе уравнений и учет энергии электромагнитных волн
в законе сохранения энергии (5) согласуется с тем обстоятельством,
что в предлагаемом подходе флуктуации являются сортом “частиц”,
определяющим поперечный перенос и радиальные распределения па-
раметров.
Автор выражает искреннюю благодарность за полезные обсужде-
ния профессору В.И. Хвесюку, способствовавшему выполнение насто-
ящей работы.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2006. № 2
123
